9 = Ы]/1- (31.7)

характеризует электрические свойства Земли;

(31.8)

в (31.8) и - высоты источника и точки наблюдения (рис. 31.5), а

А = -\ А = й /в~7, к = (31.9)

- так называемый большой параметр задачи о дифракции радиоволн. При решении соответствующих уравнений всюду отбрасываются члены, пропорциональные А~.

Точка

Источник наблюдения

Рис. 31.5. К выводу формулы (31. 10)

При у=у=0 (zi=Z2=0)

300VF .sin V(x, О, О, д) im

Ь-----g---, (31.10)

где rRffb - горизонтальное расстояние (/?о=б 370 км).

Комплексная функция V {х, у, у, q) протабулирована для ряда значений параметров [1451.

Как показано в работе [142], для расстояния г 100200 км во всем диапазоне радиовслн от X ~ 1 л* до 20 км с точностью ~ 10% и менее можно использовать два члена разложения V {х. О, О, q), тогда

где функции ~ --iPj, -Cjj = -~ t3g (рис. 31.6-31.9) зависят от комплексной величины Р ~ Ке*1\ При этом

= 2,9.10-хУе + (4.с/о>)-

V(e-1)2+(4710/(0)2

ф - arc tg;----тг arc tg -г-.

Сферическая поверхность Земли. Расчеты поля для сферической поверхности Земли значительно сложнее. Из строгого решения задачи [142-145] вместо / (р) получается в этом случае функция V {х, у, у, д), зависящая от четырех параметров х j/i, и q. При этом

хг=АЪ (31.6)

- так называемое приведенное горизонтальное расстояние;

%о1е.ог 0.05 сцз i г s w го so wo

Рис. 31.6. Вещественная часть ai величины для различных значений ф (в град)

К формуле (;П. 11) для сферической Земли

Рис. 31.7. Мнимая часть величины

к формуле (31. И)

Щ01О,ог Q.D5 DJ 0,г 0J5 1 г 5 W ZD 50 100

Рис. 31.8. Вещественная часть сса величины tg К формуле (31. 11)

4.01 oflz DOS Dj о,г 0J5 1 г s w го so wo

Рис. 31.9. Мнимая часть Рг величины Tg

К формуле (31. 11)

0.03 DfiZ 0.05 DJ DZ 0,5 1 г 5 ID ZO 50 WD

Рис. 31.10. Кривые напряженности поля, рассчитанные при 0=9-10 п различных длинах волн (в м)

Сплолтттые линии - дли плоской поверхности Земли; пунктир - для пйепичеокой

0.05