юооо

о Ю го 30 40 50 60 70 80 90 100 ЛО 120 130 140 150

Расстояние, им

ЮООО

Рис. 31.21. Кривые напряженности поля прямой волны При учете дифракции для разных высот источника или точки наблюдения

W=l кете, e=i, <j==9.10 CGSE; пунктиром нанесена линия видимого

WOOD

w го 30 ito 50 60 70 80 90 WO no mo mjifOiso Расстояние, км

ю 20 30 60 50 60 70 eg 90 too по 120 130 ио ео

Расстояние, им

Рис. 31.22. Кривые напряжен-пости ноля прямой водны при учете дифракции для разных высот источника или точки наблюдения (zj или Zg)

W=1 кет, е=4, а=9-10 CGSE; пунктиром нанесена линия видимого горизонта

0.000}

О Ю 20 30 40 50 60 70 80 90 100

Расстояние км

Рис. 31.23. Зависимость множителя затухания нрямой волны у земной поверхности <Z2=0, суша; в=4, а= 9 10) для случая приподнятого излучателя (zi=100j t) на разных длинах волн

О.О/ 0.020.03 т 0,080.1 0.2 03 Ор 081

Расстояние, ггм

Рис. 31.24. Результаты расчета множителя затухания по строгой формуле с учетом дифракции (кружки) и по отражательной формуле (точки)

е=4, 89.10 CGSE, Х=0,7 м, г,==--г =100 м.

§ 32. ФАЗОВАЯ СТРУКТУРА ПОЛЯ И СКОРОСТЬ РАДИОВОЛН

Фазовая структура поля и скорость прямой волны теоретически и экспериментально исследованы с необходимой полнотой значительно позднее, чем амплитуда поля. Длительное время в этом вопросе использовалась концепция так называемых поверхностных волн Цснпска-Зоммерфельда. приводящая к неправильным результатам, и лишь в работах Мандельштама и Папалекси [146, 147] эти исследования были направлены по верному пути, В этом параграфе рассматриваются кратко результаты этих исследовапий. Приводятся значения скорости радиоволн, получепные экспериментально в условиях, при которых имело место распространение волны вдоль Земли или в свободном пространстве, как, например, в опытах на ультракоротких волнах с номощью направленных антенн.