z 3 Б 1,0 г 3 6 10 г 3 5 qucneiihoa расстояние г

10 ZOO

Рис. 35.(5. Кривые модуля функции ослабления поля кусочно-однородной трассой суша-море-суша в зависимости от численного расстояния суши sft для различного заполнения трассы сушей [651 ]

Рис. 35.7. Результаты измерений (точки) на смешанной трассе

а - на волне 3,9 лг; б - на волне 96 м

к

г 3

Расстояние. км

100 гоо 300 ш Расстояние, и/и

I 10

к 0.1 с;

50 100 150 гоо Расстояние, лл?

0,01

о 100 гоо 300

Расстояние, км

Рис. 35.8. Результаты измерений (точки) на смешанной трассе а - на волне 268 м\ б - на волне 550 at

-300 -гоо -100 о 100

10

-гоо -100 о 100

0,5 -10

-J0 -го -10 о 10 го

Рис. 35.9. Ход дополнительной фазы ср (г) и ее производной р/бг вблизи границы суша-море

формул (35. 4) и (35. 9) для плоской поверхности Земли (пунктир) и (35. 19), (35. 21) для сферической поверхности Земли (сплошные линии).

Видпо, что во всех случаях теоретические формулы хорошо описывают ход экспериментальных кривых, причем в расчетах поля вблизи границ раздела двух сред использовались более сложные формулы [154, 155]. Следует отметить, что об аналогичных измерениях фазы или фазовой скорости на различных частотах в литературе нет данных и это пе дает возможности провести соответствующее сравнение с аргументом функции ослабления.

Вблизи границы раздела дополнительная фаза и ее прои.зводная dldr, определяюпще среднюю и дифференциальную фазовую скорость осциллируют [156] (рис. 35.9) до границы разде-па со стороны излучателя и затем монотонно убывают. Область этих возмущений фазы, однако, не особенно велика.

3. Пологий склон. Выступ

В работе [153] рассчитано поле для склона типа, изображенного на рис. 35.10, когда он достаточно пологий и удовлетворяются ограничения

Т = <1 и (35.26)

При этом в окрестности склона

E = E,{:\Jrf)E,ef. где / < 1; Eq - поле в отсутствие неоднородности.

(35, 26а)

Ограничения (35. 26) довольно жесткие. Например, если 70,2, то min >740и Zn,aj5X/200; при меньших 7максимальное значение (zo/X), > 1/200.

соответствующие кривые модуля \W {г)\ приведены на рис. 35.7 для различных значений а.

Кривые рис. 35.5-35.7 можно использовать для различных практических расчетов.

Некоторые результаты экспериментальных исследований амплитуды поля в диапазоне ультракоротких, коротких и средних волн на трассах рассмотренного типа сравниваются на рис. 35.8 с результатами расчетов с помощью

Рис. 35.10. К выводу формул возмущения поля для пологого склона

-0Л5

-ZO -10 о 10 ZO

45 -W 5 0 5

0J5 l/ytp

0 -0,5

0.5 О

-0J5

Рис. 35.11. Ход дополнительной фазы <p (r) и ее производной 9 <f/9r в окрестности пологого склона

Расчеты функции / [156] показывают, что как амплитуда, так и фаза поля осциллируют перед склоном, а на склоне и за ним возмущение поля асимптотически убывает (рис. 35.11).

Усиление поля за препятствием. Как уже указывалось, наблюдаются случаи, когда препятствие на трассе распространения волны вызывает увеличение уровня поля за препятствием. В точке наблюдения амплитуда поля значительно больше, нежели в отсутствие препятствия, при хэаспростра-нении волны вдоль поверхности Земли. Физическая сущность этого явления, иногда называемого усилением препятствия, состоит в том, что процесс передачи волн до препятствия и за ним - пространственный. Волны огибают препятствие, которое экранирует сильно затухающую прямую волну, распространяющуюся вдоль поверхности Земли, и делает возможным приход в точку наблюдения пространственных лучей (рис. 35.12).

Рис 35.12. Препятствие на пути распространения прямой волны

Легко понять, что за препятствием ноле не обязательно должно усиливаться. Оно может и ослабляться, так как процесс переизлучения, дифракции воли около препятствия приводит к интерференциоппому характеру структуры поля и, в зависимости от соотношения фаз различных лучей , амилитуда поля может уменьшаться. Усиление или ослабление поля определяются конкретными геометрическими характеристиками трассы и препятствий и зависят от высот источника и точки наблюдения z и высот препятствий длины отрезков трассы и Гд. Показано, например, что максималь-