30 20

<Ь 30 с>

О ta зо

20 =а

Ю \

го ю о

.... ...V.

Время, сек

Рис. 42.7. Одновременная запись амплитуды обыкновенной (а) и необыкновенной (б волн

COCOOOOCOOOOOCOOOOOOOOOOODOOOOOOOOOOOOOOCOOOOtttOOOCOOOOOC

ЗООООООООООООССОСХЭОООСХХЮОООСЮС

ODDDUDOOOODODOOOODnnnnnOnOOnCOOOOOOODOOOOOOOOOODOOODOCOOUO

0C0000000OD000D0DO0OO0O000O0OOOOO00O0OOOOO0OOOUOOOOQOQ00OO

хохосшшшшкхШЖШПШШШШШШЮ

о D о о СП nOnnOOOnnnпоп о о о о о с о ООООООООРООООООООООООППРППООППОО

о / 2 3

0DDOOO0ODOOODOOO0ODQOOOOO0O0OO0 0O0O0OO0O0O00CD0COO0O0O0O0OO000

nDUOUIJUUOUDliUUUDOUOOUOOUllOOUUOOOOOCOOOOOOOODOODtJDlJODOODUOOOOUC

OOOOOOOnnDnOCOOnOOOCDCGnonnonnODnnOnOtCOOOnOnoCnOOnOOOOnODnnni)

OOOOOODODOOOQDOnODOOOOODOCOOOOOnODOOOCCOOOCOOOOOCOOOOOOOOODOCO

fO /2 Vj

время, CBft

is 3

Рис. 42.8. Изменение во времени ориентации эллипса поляризации па волне 49 м а - обыкновенная компонента; б - необыкновенная компонента; в - суммарная волна

ионосферы. В ряде опытов прямыми измерениями было показано, что друг за другом иногда следует до пяти отраженных волн. При этом разность времен запаздывания tJ волн разной кратности пит,

M=,t -tJL(---1)

с \ COS COS J

(42.1)

хорошо совпадает с результатами измерений Д.

На рис. 42.6 приведены соответствующие результаты измерений на волне 22 л* и расстоянии г 5500 кле значений (f -tj), где индекс п означает последнюю из пришедших волн (рис. 42.6, а). На рис. 42.6, б нанесен суточный ход средней силы приема этой волны. Время изменялось для двух следующих друг за другом сигналов в пределах 0,7-10 -1,2-10 сек, результаты же расчета для этого случая дают соответственно для 2, .3 значение Д=0,3, 0,7, 1,1 -10 сек. Наблюдавшийся в этих опытах рост силы приема с увеличением числа лучей п можно истолковать как результат увеличения Е из-за большего числа отраженных волн.

Рис. 42.9. Запись одновременного приема на вертикальную и горизонтальную антенны па волно 15,6 м на расстоянии 2400 км (иллюстрация поляризационного фединга)

Поскольку короткие волны отражаются преимущественно в глубине области F2, то оНи больше реагируют на всевозможные изменения, происходящие в ионосфере. Структура поля усложняется по следующим причи-пам.

1) Более ре.зко выступает влияние поляризационного замирания, обусловленного тем, что даже один отраженный луч состоит из интерферирующих между собой обыкновенной и необыкновенной волн. Обе волны эллиптически поляризованы, имеют ра.знъте знаки вращения, их фазы и амплитуды неравны и изменяются неодинаковым образом вследствие отражения обеих волн в разных областях слоя (рис. 42.7). В результате ориентация суммарного эл.липса поляризации меняется во вредени, что приводит к изменению напряжения, наводимого в антенне.

О быстром изменении суммарного эллипса поляризации одного луча (состоящего из обыкновенной и необыкновенной во.лп) .можно судить, например, из рис, 42.8, представляющего кинозапись осциллограммы, полученной в результате сложения обеих волн на две скрещенные рамочные антенны.

Характер ноляризационного замирания такл е хорошо виден по записи амплитуды поля на две антенны (вертикальную и горизонтальную) па волне 15,6 м на расстоянии 2400 км (рис. 42.9); минимум амплитуды Е на одной антенне часто совпадал с максимумом на другой, что является результатом вращения эллипса поляризации принимаемой волны.

Само собой разумеется, что поляризационное замирание меняет наблюдаться в чистом виде лишь в тех случаях, когда устанавливаются условия, при которых в течение обозримого времени регулярно вращается эллипс поляризации, что наблюдается лишь при однократном отражении, В большинстве случаев вследствие сложения многих лучей, приходящих по разным путям, такие условия наступают редко. Однако почти всегда значительна роль поляризационного замирания в изменениях напряженности поля и

Слитый сигна.п Один обьтиобениьш

(сбыинббсиньш * явобыкиобетши) \ сигнал

Время

Слитый сигнал {юбыкнобаниый + ивобык-нсВенныа)

Один neo6bitiHD6eHHbia. сигнал

Время

Рис. 42.10. Изменение амплитуды суммарной волны (а, е)] и отдельно обыкновенной или необыкновенной полп (б, г)

радиопеленга. При приеме суммарной колны амплитуда поля изменяется быстрее, чем в тех случаях, когда с помощью специальной антенны компеп-сируется одна из волн (рис. 42.10).

2) На коротких волнах проявляется сильно статистическая неоднородность отражающего слоя - наличие в нем ионизованных образований, рассеивающих радиоволны, которые находятся непрерывно в состоянии движения и изменения. Поэтому каждая единичная, обыкповенная или необыкновенная, отраженная волпа является суперпозицией многих волп, с разными амплитудами и фазами, изменяющихся, вообще говоря, случайным образом; тем

40 о

-40 -80 -1ZO -160

Рис. 42.11. Результаты измерений радиопеленга а с помощью пеленгатора типа Эйд-кок (Х- 31 м)

в 12 16

Время суток

самым амплитуда и фаза суммарной волны являются мед.леппо меняющимися сложными функциями времени.

3) На коротких волпах часто проявляется рассеяние от больших скоплений неоднородных образований, так что принимаются волны, распространяющиеся не только вдоль дуги большого круга, но и с других направлений, лежащих сбоку от этой трассы. Особенно часто такие боковые отражения заметны при т1аиравяс11ном излучении радиостанции. В этих случаях прием происходит часто из освещаемых нанрав.лепным излучением областей. На рис. 42.11 показано, как с помощью пеленгатора, свободного от по-ппри-зационных ошибок, получались достаточно устойчивые значения единичных замеров радиопелепга, не совпадавшие, однако, с истинным паправ.то-яием (аО); в этих опытах принимаемая волна приходила в точку наблюдения сбоку (см. также § Щ).

3. Нарушения радиосвязи

Анализируя различные причины, вызывающие колебания напряженности поля коротких волн, следует иметь в виду изменения обусловленны&

непостоянством NvdS, определяющего затухание радиоволны в иопо-