Это видно из рис. 43.14, где даны проекции траектории луча на две вертикальные плоскости для различных углов падения волны. При q=\\ траектория волны относительно мало выходит из плоскости падения {xz).

С увеличением угла между горизонтальной составляющей магнитного поля и плоскостью падения траектория волны (рис. 43.15, а) при фя=90 сначала выходит из плоскости падения, а затем опять в нее возвращается (рис, 43.15, б).

Следует отметить, что траектории необыкновенной волны менее сложны, хотя отличаются теми же особенностями, что и траектории обыкновенной волны (рис. 46.1G). Мы улсе видели, что фронт монохроматической необыкновенной волны меньше искажается, чем фронт обыкновенной волны (см. рис. 43.10).

Указанные особенности траектории волн различпого тина в ионосфере приводят к боковому смещению направления их прихода в точку наблюдения. Расчеты и эксперименты [188] показывают, что значения радиопеленга обеих волп, отличаясь между собой, отклоняются в зависимости от расстояния от излучателя на 5-10° и более. Несмотря на то, что траектории обыкновенной и необыкновенной волн вначале выходят из плоскости падения в различные стороны (схМ. рис. 43.15, б и 43.16, б), в конце траектории они могут отклоняться в одну и ту же сторону.

(p-Zlidnn п,}

Рис. 43.13, Траектория вектора груиповой скорости в ионосфере для угла падения Уо = 5° и значения = 27°

Рис. 43.14. Проекции траектории луча обыкновенной волны на плоскость падения волны (xz) и нормальную к ней плоскость (уг) при ра;5личных углах падения уо и значении 4. ==-. 27-

(p-SldnF л,) 27° 54°

Рис. 43.15. Проекции траектории луча обыкновенной волны для различных значений фд при (ро = 5°

а - ПЛОСКОСТЬ падения (зсг); б - горизонтальная гглоскость {ху)

Укажем на некоторые обстоятельства, вытекающие ил описанных свойств траектории волны. Мы видели, что в приближении геометрической оптики условием поворота луча в вершине траектории является горизонтальная к пей касательная, что приводит в изотропной среде к соотношению w==sin ро> эквивалентному условию, что вертикальная составляющая волновой нормали здесь равна нулю, т. е. к=0.

Для пакета воли соответствующее условие записывается в виде

(43. 39)

Так как приведенные выше формулы (43. 35) написаны в системе координат, в которой Hji\z, то, вводя угловые коэффициенты а, р, Y вектора Hq с системой координат, в которой ось z выбрана но нормали к ионосфере, получаем вместо (43. 39) формулу

ды , , дш г],

(43. 40)

л - я *

ISO h в,гра

Рис. 43.16. Проекции траектории луча необыкновенной полны на плоскости (xz) и {ху) для различных значений <\iif при q - °

Рис. 43.17. Зависимости угла 4 между вектором групповой скорости и волновой нормалью обыкновенной и необыкновенной волн от угла 6 между волновой нормалью и вектором магнитного поля для постоянных значений VfATtNe/rma при

WOBiZpa