о

60 80

W 30 100 300 woo 3000 Частота, izu

Рис. 47.1. Зависимость средней интенсивности ультракоротких воли от частоты, когда наблюдается рассеяние от ионосферы и тропосферы

Время 6

Рис. 47.2. Кривые заииси амплитуды поля ультракоротких волн

а - в местный полдень; б - во время утрепнего максимума метеорной активности

Время

ti I

Рис. 47.3. Суточный ход амплитуды поля на частоте 49,8 Мгц на расстоянии 1243 пм (апрель 1951 г.)

О г и 6 8 10 1Z IL. 1С 18 го zz оо Местное бреш

щения в области £), а на волне 6 м наблюдался всплеск интенсивности (рис. 47.5).

Установлено также хорошее соответствие между интенсивностью отражений от полярных сияний, частотой появления слоя -Ёспор и ионосферным распространением ультракоротких волн.

§ 47. Дальнее распространение УКВ за счет рассеяния в ионосфере 513

195}

195Z

1353

1955

Рпс. 47.4. Ход среднемесячных значений амплитуды сигнала па частоте 49,8 Мгц и расстоянии 1243 км за половину цикла солнечной активности

а - в 00 vnc по местному времени; б - в 06 час; в - в 12 час; г - в период минимума амплитуды

В периоды метеорной активности заметно возрастает средняя интенсивность поля ультракоротких волн и наблюдаются единичные всплески амплитуды при падении отдельных метеоритов. Ежегодно проявляется, например, в.лияние хорошо известных метеорных ливней Персеид, Гемииид и Квад-рантид. Примеры таких записей во время ливня Персеид 12 августа 1952 г. на различных частотах приведены на рис. 47.6.

Рассеяние ультракоротких волн в ионосфере преимущественно происходит на высотах 85-90 и 60-75 кж, однако наблюдается рассеяние и па более низких высотах - вплоть до 55 км и менее, а также в области слоя Е (100-120 км). Мы не рассматриваем здесь методы расчета поля ультракоротких волн, обусловленного метеорной ионизацией или полярным сиянием, и предлагаем читателю обратиться к соответствующим источникам [200, 2011. Рассеяние ультракоротких волн 7ia неоднородностях ионосферы рассмотрено в § 5,

С помощью формул (5.98) и (5.115), если заданы соответствующие параметры ионосферы, можно хзассчитать как эффективное сечение, так и энергию рассеянных волн в точке наблюдения. Используя результаты измерений интенсивности сигналов на различных частотах, можно рассчитать соответствующие параметры ионосферы. Таким путем были, например, рассчитаны [41] но резу.11ьтатам различных исследований [196] размеры неоднородностей и флуктуации электронной плотности, обусловливающие рассеяние ультракоротких волн в полдень, когда преобладает ионосферное рассеяние. Ниже приведены измеренные значения интенсивности сигналов Р.

Время

Рис. 47.5. Ход интенсивности сигнала на различных частотах во время внезапного возмущения на трассе протяженностью 1243 км

Рис. 47.6. Запись амплитуды поля на различных частотах во время метеорного ливпя Перссид

Щ87Мгц

1 августа 1952г

499Мгц 12а6гута 1952г.

4liil л м

03 j

ЩВМгц

12а8густа Ш2г.

м 3i

50 *

0 \ 30 t

20 :t

W 4i

Врвмя

Индексами 1, 2, 3 обозпачены значения, относяпщсся соответственно к частотам /i, Д и /з или к расстояниям Tj, г. и г..

Измерения на частоте 49, 8 Мгц и различных расстояниях г (в км)

Г1 = 491 Г2 = .592 гз = 811

ei/, = 19° 0./, = 16,4 fe = 13

таз = 1--4,8 и 7,6

Измерения на расстоянии 1243 им (6/2 =11,8°) и различных частотах f (в Мгц)

/2 = 49,8 /8 = 107,8

?ч = 10,8 м

>.2 = 6

>.з = 2,78

()i:(i )2 = 69 (50)

= таз = 1580 (22/10)

Усредненные результаты измерений на расстоянии 1243 км (в/2 = 11,8°)

и различных частотах / (в Мгц)

/1 = 27.775 1-=28 дб (34,5 дб)* (PJi==2,7 10-iS em

/2 = 49,8 £ 2 = 17 (16 56) (/>,)2 = 2,1 10-**

/з = 107,8 £3--7 (-12,15 дб) (Р)з = 2,1 10-1в

* Напрткпппость поля выражена в дб свыше 1 мкв (1 мкв соответствует 4,2-10- ет или 154 дб).

Анализ этих данных позволил получить размеры неоднородностей

:=4,8-8,0ж (47.1)

и значения флуктуации электронной плотности

8/Уя=г10-=-10-3, (47.2)

которые и характеризуют неоднородности, рассеивающие ультракороткие волны, обусловливающие дальнее их распространение.