Главная
>
Дифференцирование и интегрирование по аргументу 3.2.7. Поверхности уровня. Поверхности уровня определяются равенством /(X, у, 2:)== const. Уравнение поверхности уровня, проходящей через точку (Xq, Уо, 2:0), имеет вид f(x. у, z) = f(Xo, уо, Zo). Оно геометрически представляет одну поверхность, если функция f(x, у, z) однозначна, что почти всегда и встречается в физике. Вектор grad / в каждой точке нормален к рассматриваемой поверхности уровня, проходящей через эту точку. Действительно, формула (18) при любом перемещении dM точки М дает grad/ dM-.df. Так как на поверхности уровня / неизменно, то при любом перемещении dM точки М по этой поверхности df = 0. Аналогичное заключение можно сделать в случае, когда точка М перемещается по касательной плоскости, проведенной к поверхности уровня в этой точке. Следовательно, dM и grad / перпендикулярны друг другу. Так как вектор dM - произвольный вектор на касательной плоскости, проведенной в точке М к поверхности уровня, то высказанное утверждение доказано. 3.2.8. Смысл вектора grad/. Вектор grad / полностью описывает поведение функции / в окрестности рассматриваемой точки М. В частности, самое быстрое изменение / происходит при перемещении по нормали к поверхности уровня Это максимальное изменение определяется по величине и направлению вектором grad /. Для того чтобы представить поле вектора grad/, построим поверхности уровня /(х, у, z)~kc, где k~\, 2, а с - достаточно малая постоянная. Рассмотрим две поверхности уровня 5j и S, соответствующие двум значениям k: п и п~\-1. Пусть УИ -точка поверхности .Sj и d-расстояние от М до S- Вектор grad / будет в точке М нормален к S, направлен в сторону возрастающих / и по модулю приближенно равен Следова- у \ тельно, I grad / будет тем больше, чем ближе друг к другу рассматриваемые поверхности. Замечание. Как показывает формула grad. f dM~df, вектор grad/ не зависит от выбора осей (см. также п. 3.3.7). 3.2.9. Силовые линии. Кривая, направление которой в каждой точке М совпадает с направлением вектора grad /, соответствующего этой точке, называется силовой линией. Векторное уравнение силовой линии: giad / X dM = 0. Ее скалярные уравнения: д£ дх ду dz Рис. 3.12. dx ~~ dy dz - Следовательно, силовые линии представляют собой ортогональные траектории к поверхностям уровня: /(х, у, 2)= const. . . Силовая трубка - это поверхность, описанная силовой линией, перемещающейся вдоль замкнутого контура С (рис. 3.12). на ось Oz :
Замечание. Дивергенция представима в виде суммы следующих скалярных произведений: . да . . да . . да ) Иногда вместо rota пишут curia. 3.2.10. Градиент сложной скалярной функции. Если скалярная функция /(т, п, ...) является функцией нескольких скаляров т, которые сами представляют собой функции координат х, у, z, то имеет место формула: Действительно, gtauf.dMdf=.dm + dn+ .... . dm==gTadm dM, dn = grad ti dM. Отсюда в силу произвольности вектора dM вытекает справедливость формулы (19). Сравнив эту формулу с формулой для полного дифференциала d(p = ~ dx~{-- dy~[-- dz. убедимся, что знак grad ведет себя точно так же, как знак дифференциала. Применяя формулу (19) к функциям f(m, п) - т-\-п и f {т, п) - тп. получим grad (m + ) = grad in -(- grad n, grad m/i = m grad -j- grad m. Далее, из соотношения gradf-dM-df следует, что уравнение grad m=: grad n равносильно уравнению m = n-\- const. 3.2.11. Дивергенция и вихрь. Дана векторная функция а точки М(х, у, z). Пусть Uj, Су, - проекции вектора а на соответствующие оси координат. Дивергенция. Дивергенция вектора а - это скалярная величина да да да, d- = + -+- (20) Вихрь. Вихрь вектора а - это векторная величина /да, да\ 1 да даЛ I да дах\ = + аТ-)- Следовательно, проекции вектора rot а ) равны: на ось Ох : дх ду dz Применяя его к скаляру /, получаем*) Скалярное произведение векторов V и с равно: да dov да Векторное,произведение векторов V и с равно: / да, day, \ I day da, \ I da, day\ Xa-l---) + *(-Wrot . Г25) Поэтому для функций grad /, div а и rot а часто используются следующие обозначения: V/, V с, V X Аналогично получаем где скалярный оператор у2 == V V обозначен через Д. *) При выполнении действий по правилам, установленным ранее для обычных I , d d д скаляров и векторов, под произведением символов -g. на , скаляр , , da dtp dv (X, у, z) будем понимать соответственно скаляры -g, -gj-. Вихрь представим в виде суммы следующих векторных произведений: 3.2.12. Оператор Лапласа. Оператором Лапласа (лапласианом) называют дх ду dz Если применить его к скалярной функции, то ~ дх ду dz Название оператора происходит от уравнения Лапласа, которое записывается в виде Д/ = 0. Применим оператор Лапласа к вектору а. Имеем л да I да да дх ду dz Так как то для вектора Да получаем следующее выражение: Дс = i La 4- у Д Су -I- А Д й. 3.2.13. Символический вектор набла (оператор Гамильто:1а). Оператором Гамильтона называют векторный оператор
|