Таблица 11.1

геометрии т. м. ч.

Оптимальная индукция при условии и - const. Систему (11.1) решаем с использованием выражении (9.53), (9.54), (5.20), (8.12), (9.15), (9.14), (5.26), (5.23) и p j по табл. 9.1. Пренебрегая величинами второго порядка малости и замечая, что в реальной зоне значений Ior, пот. h, можно

принять (l -\- кпот) -h ii- - 1 *пот -- 0,5v, ф = О прн О = 3, получаем после преобразований прн типовых условиях обобщенное уравнение

со =

101!Ф1

L2p(l+£i) J

(11.2) (11.3)

Ф1, о, 1 определяются по формулам (9.51), (9.52), Р по (9.66), с - ио (9.67), и где коэффициенты таковы:

(11.4)

Таблица 11.2

Коэффициенты кубических уравиепий (И.6)

Дифференцируя уравнение (11.2), получаем, пренебрегая величинами второго порядка малости,

0,75 г 1 / 1+ ам7ои Чц , Чг r)lV5 , 4/5

/ -1

(11.5)

Уравнениям для поиска Цд, Eg, Вц можно придать типовую форму кубического уравнения:

He приводя самих реи1ений, осуществляемых либо но формуле Кардана, либо в три[-о[10метрнческой форме, даем в табл. 11.2 коэффициенты уравнений (11.6) для всех случаев, введя с учетом (11.3) обозначения

Детальный анализ показывает, что с увеличением Р-, величина Bz возрастает, ио незначительно:

= (11.8)

Поэтому можно ограничиться а[1алнзом при тн[ЮВой мощности Р2 - 30 йт. Решение системы (11.6) при оговоренных усювиях дает сочетания оптимальных В и и, приведенные в табл. 11.3 (сталь ЭЗЮ). Оптимальные выше, чем

Таблица 11.3

Оптимальные значения и

Примечание. Величины sii Si берутся по условиям (5,100), (5.106).