V по сравнению с ТТ и что режимы v > / здесь более предпочтительны. Но, как п у ТТ, максимумы весьма пологи н отступления от режима v = то в известных пределах вполне допустимы. Так, люжно видеть, что допустимо отойти в сторону меныних значений v, вплоть до значений.

1 Z 3

Рис 9 2. Зависимость мощности ТОС от соотношения потерь.

близких к 1. Таким образом, для т. м. м. с открытым сердечником величину V можно выбирать в диапазоне

l<v<Vo, (9.34)

где vd определяется по формуле (9.33).

Неравенства (9,32) для ТТ и (9.34) для т. м. м. с открытым сердечником носят обратный характер.

Резюмируя сказанное, сделаем вывод, что если гю тем или иным причинам точные данные об оптималыюм значении v отсутствуют, то в нервом приближении для всех т. м. м при естественном тепловом режиме можно принимать значение V по ориентировочному условию (9.30): v - 1. Это значение v будем считать некоторым базисным, 0[юрным значением. Более подробные данные об оптимальных значениях v приведены ниже (см. § 11.6).

Соотношение v для ТВР. В соответствии с определением ТВР (§ 5.4, 7.6, 14,3), материалами § 9.1 и выражением

(9.10) в данном случае теряет смысл понятие оптимального значения v, и это соотнопюнне получается принудительным в связн с ограничением сверху величины В. Отысканне для ТВР соотношения потерь v, Moryntero принимать произвольные значения в диапазоне от О до 1, связано с известными трудностями. Рассмотрим методы определення этого соотношения. Они будут различны для трансформаторов с закрытым сердечником (ТТ) и открытым сердечником (другие типы).

Соотношением для ТТ. Выразим в формуле (7.15) т через xjr согласно выражению (7.19), а потери {р -г рн) - из формулы (9.4). Одновременно по (5.62) перейдем к изображению Як Фп к и подставим Г по уравнению (7.30). Тогда получаем

J4-V I aixJ, L;,

где а определяется по (7.11), (7.12), Я -по (7.13). Решение относительно v дает

а - L.

где L[ определяется по выражению (7.31), рс - о (5.26) в функции й-

В полученном выражении согласно (7.9) и (7.19)

afi (9.36)

Учет связн (9.36) является фактором второго порядка, ввиду отсутствия резко выраженной зависимости величин а от Г и Г от V. Поэтому на основании данных § 7.5 прак-1Т1ческн можно принять некоторую среднюю величину

Г -/-3 = 1,25, (9.37)

взяв значение а прн этой величине по формуле (9.36) Более точно можно найти значение Г, нспользуя метод последовательных приближений, причем в первом приближении величина Гз находится по выражению (7.30) при условии т = Tj, и некотором среднем значеннн v Vj

(т. е. значении v в первом приближении), причем

vi = 0,3. (9.38)

Как показали вычисления, ошибка в конечном значении v не превышает 1-3%, что совершенно несущественно. Окончательное значение v находим после завершения всех вычислений по формуле

(9.39)

(Рк + Pt.)-Рс

где при известном а величины и {р(. ~f р) определены выражениями (5.26) и (9.5) при v - vi.

Соотношение v для т. м. м. с открытым сердечником. Подставим в уравнение (9.5) сумму {р + р) из выражения (9.4) и раскроем Б по (7.45). Это приводит к уравнению

1 I-V

1-1-m

Обозначим

(9.40) (9.41)

Преобразуем выражение (9.40) и получим рс. - Л

Рс vA

Возведя обе части равенства (9.42) в квадрат и проведя соответствующие алгебраические преобразования, приходим к кубическому уравнению относительно v:

- ;()-bO,4pm,.~/ om,P]v-

-[20,2. ,p()]v-() = 0. (9.43)

Решение кубического уравнения осуществляется либо по формуле Кардана, либо в тригонометрической форме в зависимости от значений его коэффициентов.

Коэффициент/ в формуле (9.41) может быть взят по (7.47) при некотором среднем v = vi по (9.38). В качестве первого приближения можно взять также значения Г по табл. 7.3 или

Г-Г, = \,т. (9.44)