Главная
>
Управление конечномерными объектами Это свойство очевидно следует из определения е. 2. Если Р - какая-то неособенная квадратная матрица, то еР = р-еР, Действительно, по определению имеем gP-AP £ р-1АР -Ь [Р-ЛРр/2! -h . . . = Р~ЧЕ Н- + А-\-А12\ . . .]Р. 3. Справедливо правило Тем не менее, вообще говоря, неверно, что ее ~- й. Это равенство выполняется лпшь в том случае, если матрицы А ш В перестановочны, т. е. АВ = ВА. Это сразу следует из доказанных в § 2 формул [А -h ВУ = {А + В), (Ау = [Ау. 5. Дифференцирование матричной экспоненты по времени осуществляется по обычному правилу дифференцирования экспоненты 4(.-) = 4.( + ж + +...) = А + АЧ + .. - - Ае- = еА. Принимает вид Ф(0 = -Ё + ( -o)-M- o)V2! т- . . .=eMt-h). Из следствия 2 теоремы существования следует, что этот ряд абсолютно сходится для любой вещественной квадратной матрицы А. Заметим, что несмотря на внешнюю простоту выражения для переходной матрицы в стационарной системе, вычисление функции е может оказаться сложной задачей. Рассмотрим ряд полезных свойств матричной экспоненты. 1. Если А - диагональная матрица, г an...О т ге О п то е-* Последнее равенство справедливо в силу того, что квадратная матрица коммутирует с любым своим многочленом. Перечень свойств переходной матрицы. Здесь будет приведена сводка всех доказанных свойств переходной матрицы. О значении этого понятия в различных вопросах теории линейных систем свидетельствует число терминов, используемых для обозначения матрицы Ф {t, to). Вот некоторые из них: матрицант [13], нормированная фундаментальная матрица [38], матрица ] рина, матрица Коши [19], нормированная интегральная матрица, резольвентное ядро [25], фундаментальная матрица [27]. Замечание. Выше все элементы матрицы А (t) уравнения х (t) ~ А {t) х {t) были заданы н непрерывны в отрезке i- Пасто, однако, приходится иметь дело с областью определения в виде открытого интервала 0 < < причем чаш,е всего этот интервал может быть не ограничен с одной стороны или с обеих сторон. Если интервал <; <; ограничен, то доказанные теоремы будут верны для любого конечного отрезка в i 1 - е, где е - как угодно малое положительное число, и значит, в атом смысле они будут справедливы для всего интервала <it Kit. В случае бесконечного интервала - оо <; <; -- оо, теоремы § 10 справедливы д.ля любого конечного интервала ~ Л/ i Л/, как бы велико ни было число М, и в этом смысле они будут справедливы для всего интервала (-00,4-00). Все перечисляемые ниже свойства переходной матрицы выполняются при любых to, t, нринадлежаш,их области определения матрицы А (t). G Итак, для уравнения х (t) = А (t) х {t), х (to) = Хд существует и единственна матрица Ф (t, i ) такая, что решение можно записать в виде х ( = Ф {t, t) Хд. Эта матрица обладает следующими свойствами; 1. Ф {to, to) = Е при любом to. 2 Ф (t, to) = Ф {t, ti) Ф {ti, to) при любых t, t, to- 3. det Ф {t, to) Ф 0 при любых {t, to). 4. Ф {t, to) = X {t)X- {t), где X {t) - любая фундаментальная матрица уравнения (ЛО). 5. Ф -t, to) = Ф (to, t). 6. Матрица Ф (t, to) удовлетворяет уравнению Ф {t, to) = А {t)Ф (t, to), Ф {to, to) = E. 7. Матрица Ф {t, t) удовлетворяет сопряженному уравнению Ф (0, t) = -A (t) Ф (to, t), Ф (to, g = E. t 8. с1е1Ф(;, g = exp tTA{a)do 9. При преобразовании координат z (t) ~ P (t) x (t) переходная матрнца Фа {i, o) системы x (t) = Л (t) x (t) преобразуется no формуле Фл o) = P (i) Ф[рар-..рр-.1 P (o). Свойства 1-9 выполнены при любых t. He обязательно, чтобы 0 <; t\ В стационарном случае имеют место свойства: 10. Ф (t Ч- 1, to) = Ф о) Ф ih, to)- 11. Ф (t, Q = eCW = ег e-\ Из последнего свойства, в частности, следует, что в стационарном случае достаточно вычислить матрицу Ф {t, to) при значении t = О, т. е. вычисить е-К Чтобы получить переходную матрицу Ф (t, to), достаточно заменить t разностью {t - to). Стационарная система не меняет своих свойств при сдвиге времени. Способы построения переходной матрицы. 1. Если каким-либо способом найдено общее решение дифференциального уравнения, то, чтобы получить переходную матрицу, достаточно вычислить столбцы решений при следующих начальных условиях: = [1, О, . . 0], 4 - [О, 1, . . , 01, . . ., х1 = [О, О, . . ., 11. 2. Переходную матрицу можно получить с помощью моделирования уравнения х (t) = А (t) х (t) иа электронной или другой модели. Это соответствует экспериментальному осуществлению способа 1. Действительно, поставим на модели начальные условия: Xi = 1, xl = = 0, . . ., д; = 0. Тогда на выходах интеграторов мы получим функции Фц(0, Фз1 (О м Фп1 (t), которые являются элементами первого столбца переходной матрицы. Продолжая эксперимент для начальных условий - = 0, х = 1, . . Хп = О, получим элементы второго столбца переходной матрицы и т. д. Заметим, что метод
|