в тех случаях, когда допустимо включение входной цени по схеме рис. 2,13, надлежащим выбором сопротивлений

~ i?2 -н) можно исключить влияние переходных процессов,

5.2. ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ ВО ВХОДНОЙ ЦЕПИ ПРИ СНЯТИИ СИГНАЛА

Остановимся кратко на процессах, возникающих во входной цени после снятия сигнала. В этом случае для схемы рис. 5.1 имеем

dUf. , 1

= о нри ?гГо<<гаГо + 9,

(5.20)

-Н:м, = 0 при пГо + 9<г<(п-Ь 1)Го

Ti = C(i? + i?h); Решая уравнения (5. 20), соответственно будем иметь

То-9

(5.21)

(5.22)

Подставляя значения Мс[п]9 из 5.22 в 5.21, получим однородное разностное уравнение первого порядка

- He[n- 1]уе-Р = О Р = ;

. (5.23)

Полагая, как и при рассмотрении уравнения (3.17),

£ {Hc[n-l]Tj = Mc(9),

на основании теоремы сдвига [57] и Ис [0] = е()с имеем

{Мс[г]гЛ = е [Вс(5)-е(Ш-

Учитывая это, разностное уравнение в изображениях примет вид

Ве(д)(е -е~Р) = е()се .

откуда

!! e - e Таким образом,

Мс[п]т. = е()ее-3. (5.24)

Аналогично

Т,-9

и,{п], = е{1\е е- Р. (5.25)

Напряжение на выходе в моменты пТ и гаЭ описывается выражениями

Мвых[и]т =-Нс[га]т ; (5.26)

Нвых[]9==-aiMjrale, (а=-р-] (5.27)

При условии Та Го размах колебания преобразованного сигнала

щ{п]{а-\)е{1),е-К (5.28)

Ясно, что

Ит Мр [га] = 0.

Когда Ял i?h, огибающая импульсов преобразованного напряжения разряда емкости изменяется по эксионенте с по-

стоянной времени,близкой к . При этом глубина модуляции максимальна. Напряжение на сетке первой лампы усилителя в этом случае может быть представлено в виде

(1-х)г

щ{1)-е{1),~е - K,{t), (5.29)

0 при гаГо i <;гаГо-г б,

1 при гаГо+б<<( + 1)Го,

Ки (t) =

т. е. функция преобразования напряжеиия разряда емкости в этом варианте схемы отличается от функции преобразования входного сигнала изменением фазы на противоположную. При i?b < -н глубина модуляции уменьшается пропоров

ционально отношению -н-, а изменение напряжения происхо-

дит с постоянной времени Та.

Для схемы с прерыванием цепи сигнала аналогично имеем

Т,-9

Ti = C(i?H + i?a); T, = C(i?H + i?);

Напряжения на входе усилителя в моменты г.Гц и п0 могут быть представлены в виде

Мвых [п]то = - 16 ()се- Р; (5.30)

Мвых [га]9 = - 26 ()с е е- 3, (5.31)

откуда при Та Го

мр[п]~ -e(i)c(ai -а2)е- 3. (5.32)

Здесь

lim Мр [п] = О

lim Мр [п] ?о - (1 - Да) ()с

В последнем случае напряжение на сетке первой лампы можно представить в виде

Ml (О - (1 - 2) е ()ее .ifn(0 -а2е(Е)се ° (5.33)

1 при пГо<!;<гаГо + 9, О при nTo + e<:t<{n + i)To,

т. е. функция преобразования остается такой же, как и для основкого сигнала.

Для двухполунериодной схемы (см. рис. 5.3) напряжения на выходе верхней цепи в моменты пТ, и гг9 соответственно равны

квых[и]г = -е()се- Р (5.34)

О зак, ,1891 95