линия, направленная вдоль оси АВ, при перемещении заряда сохраняет сшю прямолинейную форму, и поэтому амплитуда волнообразного изменения натяжения этой электрической силовой линии равна нулю. Амплитуда же волнообразного изменения, испытываемого силовой линией, направленной перпендикулярно оси АВ, будет наибольшей, так как электрические силовые линии, перпендикулярные оси АВ, испытывают наибольшие поперечные перемещения при колебаниях заряда Q На рис. 2а IX показана одна силовая линия, которая была до колебательного движения заряда прямой, перпендикулярной к оси АВ. После ряда гармонических перемен положения заряда она деформировалась, приняв вид синусоиды, показанной на том же рисунке.

Изменения деформации электрической силовой линии передаются от одного места силовой линии к другому подобно тому, как передаются колебания частиц воды на её поверхности. Скорость передачи колебательного движения частиц воды от одной точки к другой определяется сретой и не зависит от частоты колебаний частиц. Сами частицы воды при этом не перемещаются в направ-пении распространения котебаний. Аналогично этому скорость распространения изменений деформации электрической силовой линии, блгзкая к скорости света, зависит от среды, в которой происходит колебание, но не зависит от частоты этих колебаний

Очевидно, что направление вектора Е, представляющего собой силу натяжения электрической силовой линии, различно в разных течках деформированной силовой линии. Вектор Е можно разложить на две составляющие: составляющую вектора Е, совпадающую по направлению с линией 0Y, изображающей направление силовой линии до деформации, и составляющую вектора Е , перпендикулярную к этой линии (рис. 2а.1Х). Произведя для данного момента времени указанное разложение вектора Е для различных точек деформированной силовой линии, получим два се-

Рис 1 IX. Электрическое поле точечного заряда Q до и после перемещения заряда из точки М в точку N

мейства векторов. Одно из них заключает векторы Это семейство векторов, направление которых совпадает с направлением

Рис. 2.iX. Создание колеблющимся зарядом электрэмагнитной волны, распространяющейся в направлении, перпендикулярном оси колебаний заряда- а) деформированная синусоидально электрическая силовая линия в некоторый момент, 6) нормальные составляющие векторов силы натяжения силовой линии в разных точках её для некоторого момента времени, е) векторы напряжённости электрического и магнитною полей электрэмагнитной волны для некоторого момента времени

электрической силовой линии неподвижного заряда, прини.мать во внимание не будем, так как на заметном расстоянии от центра колебаний заряда величина векторов относительно мала. Спра-Ведливость указанного пренебрежения векторами будет подробней отмечена ниже. ,330

Второе семейство - векторы £ , которые перпендикулярны силовым линиям неподвижного заряда и имеют в данный момент времени разные значения, как показано для ряда точек на рис. 26. IX.

Величины составляющих будут меняться во времени и эти изменения будут перемещаться в направлении У со скоростью, близкой к скорости света, т. е. будет иметь место бегущая волна, уравнение которой имеет вид

= m;,COS(<u-af/), (1.1Х)

где в - мгновенное значение составляющей вектора силы натяжения электрической силовой линии, перпендикулярной к силовой линии неподвижного заряда, - амплитуда этой составляющей, у - расстояние от центра излучения до рассматриваемой точки, а - постоянная сдвига фазы, т. е. угол отставания изменений электрического состояния в точке, отстоящей от предыдущей точки на расстоянии, равном единице длины, v.y - угол, учитывающий отставание по фазе изменений электрического состояния в данной точке от изменений электрического состояния в центре излучения. Описанные изменения составляющей вектора силы натяжения электрической силовой линии по существу являются движением векторов £ , т. е. движущимся электрическим полем. Всякое же движущееся электрическое поле создаёт магнитное поле, которое возникает во всех точках пути движения электрических силовых линий. При этом магнитное поле движется в фазе с электрическим полем со скоростью света. На это.м основании имеем право заключить, что вместе с описанными выше перемещениями составляющих £ происходит перемещение векторов напряжённости магнитного поля Н, перпендикулярных к векторам £ .

Движение электрического и магнитного полей (векторы и Н которых перпендикулярны друг к другу), происходящее в фазе, представляет собой электромагнитную волну. Её можно изображать (для данного момента времени) так, как показано на рис. 2е.1Х.

Направление движения электромагнитной волны определяется вектором Умова-Пойнтияга. В рассматриваемом случае распространение волны происходит от центра колебаний заряда вдоль оси 0Y.

Электромагнитной волне присущи электрическое и магнитное поля. Оба эти поля связаны совершенно неразрывно. Однако для простоты изображения электромагнитных волн обычно показывают .только одно электрическое поле, как в дальнейшем будем поступать и мы, не забывая, однако, что одновременно с электрическим полем существует и поле магнитное.