Нами рассмотрена волна, распространяющаяся в направлении, перпендикулярном к АВ - оси колебаний заряда. Амплитуда напряжённости электрического поля волны, распространяющейся в этом направлении, будет наибольшей. Амплитуда же напряжённости электпического поля электромапнитной волны в любом направлении 0Z. составляющем с осью АВ колебаний заряда угол в (рис. 3.IX), будет равна

(2. IX)

Действительно, колебание заряда Q вдоль оси АВ с амплитудой ОС можно разложить на два колебания: колебание с амплитудой 0L в направлении 0Z (это колебание нас не интересует.

Рис. 3.IX. Нормальные составляющие векторов силы натяжения в разных точках дефгрмир.,ваннсй силовой линии, находивщейся к оси колебаний заряда под некоторым углом Э ф 9&

так как направление электрического поля, создаваемого этим колебанием, совпадает с направлением статического поля заряда) и колебание в направлении, перпендикулярного к направлению 0Z. Амплитуда этого колебания ОР, как следует из рассмотрения рис. 3.IX, определится по формуле

0Р = ОС sin е.

Амплитуда напряжённости поля пропорциональна амплитуде колебаний заряда вдоль оси, перпендикулярной направлению распространения волны, т. е. пропорциональна ОС, а э - ОР,

и поэтому справедливость ф-лы (2.IX) становится очевидной.

Волны, распространяющиеся по разны.м направлениям от центра колебаний заряда, изобразятся графически, как показано на рис. 4а.IX. Амплитуда напряжённости электрического поля для разных направлений движения волны различна; она тем 332

меньше, чем меньше угол между осью АВ колебаний заряда и рассматриваемым аправлением движения волны. В тнаправлении OA и ОВ излучение отсутствует.

Величину электрического поля в раз1ных точках пространства можно изображать не векторами Е разной длины, а группой параллельных единичных векторов £о, направление которых оди-

Рис. 4. IX. а) Нормальные составляющие силы иатяжения деформированных силовых линий для ряда направлений вокруг центра колеблющегося заряда, б) Изображение электрического поля, создаваемого колеблющимся зарядом системзй единичных векторов

каково с направлением векторов £ . Вместо вектора £ длиной га берётся п параллельных векторов Eq, как показано на рис. 46.IX. Величину электрического поля в разных точках можно показывать не векторами разной длины, а густотой векторов одинаковой длины. Соединяя эти единичные векторы, нанесённые для ряда направлений движения волны, получим систему замкнутых электрических силовых линий, изображённую на рис. 4е.1Х, где для полноты картины распределение силовых линий показано

вправо и влево от оси АВ. С течением времени (рис. 4s.IX изображает мпновенную картину), по .мере движения волны, замкнутые кольца силовых линий, растягиваясь и удаляясь от центра колебаний заряда, заполняют всё больший объём пространства. На смену удаляющимся силовым линиям приходят новые, созда-

Рис. 4. IX. е) Изображение электрического поля электромагнитных волн, создаваемых колеблющимся зарядом, в виде системы замкнутых серповидных электрических силовых линий

ваемые колеблющимся зарядом, кольца замкнутых силовых линий. Способ изображения электромагнитных волн в виде распространения кольцеобразных замюнутых силовых линий можно считать достаточно обоснованным, если мы принимаем существование давления между линиями сил.

Задача радиотехники - создание электромагнитных волн, распространяющихся в пространстве без помощи проводов, - выполняется колеблющимся зарядом. Энергия, затрачи-334