разности хода лучей, обусловленной разными значениями и Г2, которые, как следует из рис. 12.IX, равны

r. = r+ = r + i/cosej 22.1Х)

Г1 = г - а = г у cos 0j

Вектор напряжённости поля, создаваемого токами двух симметричных бесконечно малых элементов симметрич1ного вибратора, очевидно, равен

dF = dEi + dE-

Подставляя в последнее выражение d£i и dE2 из ф-л (19.IX) и (21.IX), принимая во внимание равенства (22.IX) и полагая

60 те 60 те 60 я -

г- = -- = -г- , так как для удаленной точки Г] и Г2 очень мало отличаются по величине от г, получим

dE = IJy sin [а (4 у)\ sin в е X

Х(е ° + е°). (23. IX)

Так как е Ч ® = 2 cos (а у cos в), dE = I ,dy sin [а ( - у)] sin в X

Xe< - 2cos(ai/cose). (24. IX)

Вектор напряжённости электрического поля, создаваемого в удалённой точке токами всех бесконечно малых элементов вибратора, определится интегрированием последнего выражения по у от нуля до / е, т. е.

£ = 5°/,2sine Учитывая, что

sinla(/,-J/)] cos(aj/cos0)dj/e<° (25.IX)

sin [а (/ - у)] cos (а у cos в) dy = -- [cos (а 1 cos в) - COS а 41

и переходя к тригонометрической форме записи, получаем мгновенное значение напряжённости электрического поля, создаваемого уединённым симметричным вибратором

е = cos (ш - а г), где амплитуда напряжённости поля равна

60 и cos (а 1с COS 6) - COS а 1 jv

г sine V ;

Из последнего выражения следует, что уравнением характеристики направленности симметричного вибратора в меридиональной плоскости является множитель

М = cosCfcose) -cosа/с (27.IX)

sin t

характеризующий амплитуду (или эффективное значение) напряженности электрического поля, создаваемого вибратором в удалённой точке, в зависимости от угла в между осью вибратора и направлением в удалённую точку Р.

В экваториальной плоскости, т. е. плоскости, перпендикулярной вибратору, симметричный вибратор направленными свойствами не обладает.

В частном случае= а= поэтому ф-ла (27.IX) принимает вид

cos ( - cos в I yVi -\1--Z , (28. IX)

sine

Последнее равенство представляет собой уравнение характеристики направленности полуволнового вибратора.

Чтобы при расчёте характеристики направленности правильно выбрать углы в, для которых производить расчёт множителя М, надо предварителыно определить углы вц, под которыми излучение отсутствует. Выведем формулу для определения вд.

Излучения не будет под углами, для которых М, определяемый по ф-ле (27.IX), равен нулю. Это очевидно, будет иметь место, когда

cos (а 1 cos во) = cos а 1.

Последнее равенство будет выполняться, если o.l=al coseo-f -f 2тс/с, где /0=0, 1, 2, 3 и т. д.

Из последнего выражения вытекает формула для определения углов, под которыми излучение отсутствует,

cose = -= 1-/с-. (29.IX)

Характеристики направленности симметричного вибратора в меридиональной плоскости----= F (в) для шести значений -

макс X

показаны на рис. 13.IX.

1. Из рассмотрения характеристики направленности полуволнового вибратора (1 = 1/4), показанной на рис. 13а.1Х, видно, что она мало отличается от характеристики направленности диполя, показанной на этом же рисунке пунктиром. Излучение в направлении оси вибратора отсутствует, а в экваториальной плоско-

260,

Рис. 13. IX. Характеристики направленности в меридиональной плоскости симметричного вибратора для разных значений --