а) а tfi

10 ООО

W000

500

1500 гооо расстояние,нм

1000 1500 гооо -* рассгпояние,км

со сл

Рис 31. IX. Кривые МККР для определения в ночные часы квазнмакснмальных значений напряжеиности электрического поля средних волн на разных расстояниях при излучаемой мощности 1 кет а) для случая распространения волн над морем, б) над сушей Кривые / относятся к идеальному случаю (отсутствуют потери при распространении волн), 2-к случаю малых потерь, 5-к случаю больших потерь Кривые 4 и 5 дают напряжённость поля поверхностных волн для X = 2000 м (кривая ) н X = 200 м (кривая 5)

Необходимо оговорить, что значения Е отложенные по оси ординат, представляют собой так называемые квазимаксимальные значения напряжённости поля. За квазимаксимальное значение напряжённости поля волны принято считать такое значение напряжённости, которое превышает измеряемые значения напряжённости поля в течение 5% времени наблюдения. Способ определения f, поясним при помоши рис. 32.IX. На нём приведена кривая, показываюшая изменение напряжённости поля средних волн ночью в течение некоторого промежутка времени наблюдения Прямая (пунктирная), параллельная оси вре-

мени, проводится для такого значения Е = Епри KoropoiM за время Табл сумма промежутков времени /1/2, hti, tsh, в течение

которых Е>Е,, равняется 0,05 Taev = 0,05 Г ,.

т. е. tit2 + hU + hU =

Рис. 32.IX. К объяснению способа определения величины квазимаксимальной напряжённости электрического поля

Применение понятия о квазимаксимальном значении напряжённости поля в какой-то мере даёт возможность учитывать непрерывные беспорядочные изменения поля (явление зами-раний).

Для определения Е в дневные часы графики типа приведённых не так актуальны, так как в дневные часы происходит в основном распространение поверхностных волн (анергия пространственных средних волн поглощается в ионосфере), расчёт напряжённости поля которых по формулам даёт значения, относительно близкие к истинным.

§ 9.IX, Распространение коротких волн

О связи поверхностной и пространственной

волнами

Короткие радиоволны, аналогично длинным и средним волнам, могут достигать пункта приёма, распространяясь поверхностной и пространственной волнами.

Так как потери в земле сильно возрастают с уменьшением длины волны (с возрастанием частоты), то связь на коротких волнах поверхностной волной возможна на небольших расстояниях, в частности, на более коротких волнах диапазона, не превышающих всего нескольких десятков километров при мощностях передатчиков, применяемых в настоящее время.

Величину напряжённости поля поверхностной волны, создаваемой вертикальным излучателем и распространяющейся вдоль поверхности влажной почвы, для более длинных волн диапазона можно определить по формуле М. В. Шулейкина - ван дер-Поля, в которой множитель затухания рассчитывается согласно выражениям (61.IX) и (62.IX). Формула М. В. Шулейкина - ван дер-Поля справедлива для расчёта напряжённости поля и в тех случаях, когда токи смещения в земле больше токов проводимости (для более коротких волн или для сухой почвы), но выражение для определения численного расстояния х имеет другой вид. Во всех случаях максимальные расстояния, при которых можно пользоваться этой формулой, ориентировочно равны 50--100 км для волн 50 200 м, а для волн 10 50 - порядка 10 км.

Практически связь поверхностной волной осуществляется волнами длиной 200 н-60 ж на коротких линиях радиосвязи.

Магистральная связь на средних и больших расстояниях осуществляется волнами длиной 100 10 ж только пространственными волнами, которые, как правило, отражаются слоем Fi, а не слоем Е, электронная плотность которого недостаточна для отражения этих волн.

Влияние слоя Е сказывается в том, что короткие волны, проходя в нём, испытывают заметное поглощение.

Из сказанного становится очевидным, что основную роль при распространении пространственных коротких волн играет ионосфера. Влияние её обусловливает ряд явлений, наблюдаемых только при распространении коротких волн.

Остановимся подробней на основных характерных особенностях распространения коротких волн.

Максимально применимая частота. Закон косинуса

Пусть, как показано на рис. 33.IX, волна некоторой частоты U, посланная под углом ©о. поворачивается в точке Я и приходит на землю в точку Т\. Так как, согласно условию поворота волны {ф-ла (56.IX)], при увеличении частоты требуется большая электронная плотность, то для частоты f2>fi волна, посланная под тем же углом излучения, проникает в ионосферу глубже и повернётся в точке Яг, в которой электронная плотность больше, чем в точке Яь Траекторией волны будет кривая ЯЯгГа. При дальнейшем увеличении частоты волна будет проникать в ионослой всё глубже, пока при некоторой частоте fj повернётся в точке, на-