Поэтому ёмкостная связь (рис. 96.Х) применяется значительно реже, чем магнитная.

В длинноволновых антеннах применяется только магнитная связь, так как применение ёмкостной связи, и следовательно, на-

Рнс 9.x Схемы питания проволочных антенн путём непосредственной связи антенны с выходным контуром передатчика: а) магнитная связь, б) ёмкостная связь

личие конденсатора в цепи антенны приводит к еобходимости увеличения горизонтальной части антенны, которую даже при работе с атушкой Lg приходится делать очень длинной.

В средневолновых антеннах длина горизонтальной части относительно мала, поэтому возможно работать не только с катушкой Z, , но и с конденсатором С.

В ряде случаев антенны средневолновых станций приходит-ся сооружать на достаточном удалении от генератора. В таких случаях питание антенн производится посредством фидеров.

При фидерном питании про.межуточный контур передатчика является нагрузкой, включённой в конце фидера; поэтому для обеспечения получения в фидере режима бегущих волн приходится подбирать промежуточный контур таким, чтобы его входное сопротивление было равно волновому сопротивлению фидера.

§ 9.x. Работа приёмной антенны .

Эдс, наводимая радиоволной в приёмной

антенне

Математический анализ работы антенны, предназначенной для приёма радиоволн, приводит к следующему выражению для определения тока у основания антенны

(60.Х)

В ЭТОМ выражении:

Е - напряжённость электрического поля плоской радиоволны, которая принята одинаковой вдоль всей вертикальной части антенны и параллельной ей,

Рис. 10.x. Эквивалентная схема приёмной антенны с реактивным сопротивлением Хд, включённым у её основания

/jg- действующая высота антенны, отнесённая к току у основания антенны и определяемая по формулам, выведенным для передающих антенн, вхА - входное сопротивление антенны, рассматриваемой в качестве передающей антенны,

Хд - реактивное сопротивление, включённое у основания антенны, служащее для настройки антенны на заданную волну и для подачи напряжения на вход приёмника.

Последнее выражение, представляющее собой закон О.ма, позволяет заключить, что приёмная антенна (с включённым у оонования её реактивным сопротивлением) может быть заменена эквивалентной последовательной цепью, показанной на рис. Ю.Х. Эта цепь составлена из генератора, обладающего электродвижущей силой Е, равной произведению напряжённости электрического поля в пункте приёма на действующую высоту антенны

-£л=£й (61.Х)

виутреннего сопротивления генератора, равного входному сопротивлению антенны z , и реактивного сопротивления х, с ко-с части которого) снимается напряжение на вход

торого (или приёмника.

(h-y

L

Справедливость выражения (60.Х), вывод которого для общего случая опущен из-за некоторой громоздкости его, подтвердим на примере частного случая вертикальной антенны, работающей на волне, много большей основной волны.

Пусть дана показанная на рис. П.Х вертикальная заземлённая антенна, находящаяся в поле плоской радиоволны, электрические силовые линии которого параллельны антенне. Предполагаем также, что напряжённость электрического поля и погонная ёмкость одинаковы вдоль всей антенны. К тому же длина антенны много меньше длины принимаемой ею радиоволны. Выведем формулу для определения электродвижущей силы, наводимой радиоволной в рассматриваемой антен-

Рис П.Х. Вертикальная приемная антенна в поле плоской радиоволны

не. Для этого разобьём её на бесконечно малые элементы dx и расстояние от верхнего конца антенны до рассматриваемого элемента обозначим через х (как было принято при изучении линий).

Электродвижущая силас?£д., наводимая радиоволной в бесконечно малом элементе антенны dx, очевидно, равна

dE. = Edx.

(62.Х)

Эта электродвижущая сила создаёт на зажимах НЗ при отключённом сопротивлении х (рис. 12а.Х) некоторое бесконечно малое напряжение dU

xx. Действительно, если погонная ёмкость S)

Рис12.x. Упрощённые эквивалентные схемы вертикальной приемной антенны для случая А С

одинакова вдоль всей антенны и длина её /г<А, то в этом случае можно считать, как показано на эквивалентной схеме рис. 126.Х, что антенна имеет два участка, обладающих сосредоточенными ёмкостями, равными соответственно:

С г, - СгХ

Cj = Ci{h-x)

(63.Х)

в таком случае можно считать, что напряжение dUx снимается с плеча Сн ёмкостного потенциометра, как показано на рис. 12в,Х. Очевидно, что

откуда

dU =dEx-

1 1

со С,

= dE,-

(64.Х)