Амплитуда эдс, возбуждаемой в рамке CD той же радиоволной, равна

(106.Х)

£ = £ sine.

Выражения (105.Х) и из векторной диаграммы, приведённой иа рис.46а.Х.

Если амплитуда эдс, наводимой в искательной катушке при совмещении её плоскости с плоскостью рамки АВ, будет равна

кЕ = кЕ cos в,

где к - некоторый коэффициент пропорциональности, то амплитуда эдс, индуктированной током катушки Li в искательной катушке L, находящейся под углом а к плоскости АВ, будет равна

L3 /с£тС°звС05 у..

(106.Х) получаются непосредственно О

(107.Х)

Для того же положения искательной катушки амплитуда эдс индукти.-рованной током катушки L2 в искательной катушке L3 будет

= KfrnSinOsina.

(108.х)

Рис. 45 X. а) Схема гониометрической антенны, б) проекция гониометрической антенны на горизонтальную плоскость

Справедливость равенств (107.Х) и (108.Х) подтверждается векторной диаграммой рис. 466.Х.

Результирующая амплитуда электродвижущей силы, наводимой токами обеих катушек в искательной катушке, определится как сумма Е и Е

£= £ 3 £3 m (c°s в cos а + sin Н sin а).

Принимая во внимание, чго cos в cos я 4-sin в sin а = cos(0-а), приведём последнюю формулу к виду

Е = кЕ, cos{ва).

(109.Х)

НЕ rwff SUla

Из последней формулы следует, что эдс в искательной катушке будет максимальной, когда cos (в -а) = 1, что наступит при условии в - а = О или 0 = а, т. е. когда направление на корреспондента совпадает с плоскостью искательной катушки. Эдс будет минимальной, когда в = (а h90°), т. е. когда искательная катушка ориентирована своей плоскостью перпендикулярно к направлению на корреспондента. Характеристика направ-легности гониометрической антенны аналогична характеристике направленности ра.мочной антенны.

Приведённый выше анализ работы гониометрической антенны легко подтвердить простыми рассуждениями, так как искательную катушку можно рассматривать как миниатюрную рамочную антенну, поворачивающуюся в электромагнитном поле катушек - ста-/V торов, которое в усиленном виде повторяет электромагнитное поле проходящей радиоволны.

Итак, в гониометрической антенне вращением небольшой искательной катушки решается задача о вращении характеристи-ки направленности этой антенны при неподвижных рамках.

С развитием радиоприёмников высокой чувствительности рамочные антенны, заменявшиеся до этого гониометрической антенной для получения более сильного приёма, нашли опять широкое применение, особенно для пеленгаторных станций.

Недостатки, присущие рамочной антенне, относятся и к гониометрической антенне, но поперечный эффект у последних выражен слабо, так как рамки гониометрической антенны имеют малое число витков.

Рис. 46 X. К локазательству аналогичности характеристик направленности гониометрической антенны и рамочной антенны

Кардиоидная антенна

Рамочная антенна, установленная в положении, обеспечивающем максимальную силу приёма, при повороте её вокруг своей оси на 180° даёт тот же эффект, как это и следует из рассмотрения её характеристики направленности. При использовании рам-504

ки как пелвнгаторной антеины она указывает на пеленгируемую станцию два взаимно-противоположных направления.

Устранить эту двузначность, т. е. осуществить однонаправленный приём, можно одновременным приёмом рамочной или гониометрической апгеилой и антенной (ненаправленного действия по схеме, показанной на рис. 47а.Х. На вход приёмника подаются одновременно эдс от открытой и рамочной антенн, настроенных на частоту принимаемой радиостанции.

Нетрудно доказать, что характеристика направленностп такой антенны рассчитывается по формуле

E p = E p{l + cos), (110.Х)

где £т р - результирующая амплитуда эдс, подаваемой на вход приёмника;

р- амплитуда напряжения, подаваемого на вход приёмника за счёт падения напряжения на конденсаторе Ci от тока в цепи рамочной ан1енны, когда плоскость рамки совпадает с направлением прихода радиоволны. Эта амплитуда также равна падению па-пряжения на конденсаторе Сг от тока, вызванного в цепи рамочной антенны эдс, наводимой током открытой антенны за счёт связи между катушками L, и L2;

р - угол между любым направлением прихода волны и главным направлением.

Выражение (ПО.Х) является уравнением кардиоиды, поэтому эта антенна называется кардиоидной.

Характеристика направленности кардиоидной антенны, рассчитываемая по ф-ле (ПО.Х), приведена сплошной линией на рис. 476.x.

Открытая антенна имеет своей характеристикой направленности круг, а рамочная - восьмёрку, которые даны пунктиро.м. Надо только принять во внимание, как это делалось при рассмотрении антенного и поперечного эффектов рамки, что эдс, наводимая в рамочной антенне, противоположна по знаку для любых двух взаимно-противоположных направлений прихода волны, а фаза эдс, наводимых в открытой антенне волнами, приходящими с разных направлений, одинакова. Сказанное отмечено на рисунке знаками плюс и минус для некоторого момента времени. Беря разные значения находи.м для каждого из них суммарное значение напряжений, подаваемых на вход приёмника от открытой и рамочной антенн. Например, для Oi напряжение на входе приёмника численно равно OD - OC-AOB (BD=OB); для угла равно OD = OC-OB (CB=ODx). Полученные таким образом точки располагаются по кривой, рассчитанной по ф-ле (ПО.Х).