Если рефлектор непосредственного питания от передатчика не получает, а вибраторы его возбуждаются за счёт эдс, наводимых в. них токами вибраторов антенны, то он называется пассивным.

! I

Рис. 5.XI. Кривые распределения амплитуднап-ряженности электрического поля волн, излучаемых в двух взаимно-противополол<ных направлениях р и р антенной и рефлектором при питании вибраторов рефдектора с опережением по фазе на 90°, а также напряжённости поля результирующей волны. Кривые даны для моментов времени через четверть периода:

-для РОЛИ, излучаемых рефлектором Р,

..... для волн, излучаемых антенной А,

- для результирующей волны

В вибраторах активного рефлектора можно задать амплитуды токов и их фазы по свое.му желанию, т. е. получить отношение TOKia в вибраторах рефлектора и антенны равным единице и

угол сдвига фаз этих токов равным ---. В пассивном рефлекторе 524

такой свободы в отношении выбора токов и сдвига фаз не имеется. В вибраторах пассивного рефлектора амплитуда тока меньше, чем в вибраторах антенны. Кроме этот фаза тока в вибраторах пассивного рефлектора отличается от требуемой.

Изменение амплитуд и фаз тока в вибраторах пассивного рефлектора, с целью приближения соотношения амплитуд и фаз токов в вибраторах пассивного рефлектора и антенны близким к случаю применения активного рефлектора, достигается включением в пассивный рефлектор определённого реактивного сопротивления (органа настройки).

Исследование показывает, что настройки рефлектора можно добиться при расстоянии между рефлектором и антенной, равном (0,1 -0,3) X. Практически в большинстве случаев оно берётся равным примерно 0,2 X.

Хотя пассивный рефлектор не позволяет полностью скомпенсировать излучение в направлении р, обратном главно.му, как это получается в случае активного рефлектора, он позволяет сильно ослабить напряжённость поля волн, излучаемых в направлении р, при сушественном увеличении напряжённости поля волн, излучаемых в главном направлении р. Если ешё учесть, что использование пассивного рефлектора упрошает систему питания синфазной антенны, то становится ясной причина применения на практике в большинстве случаев пассивного рефлектора.

§ 2.XI. Характеристики направленности сложных синфазных

антенн

Группа параллельных синфазных полуволновых вибраторов, расположенных в одной плоскости

Так как основным достоинством сложных синфазных коротковолновых антенн являются их направленные свойства излучения или приёма, то необходимо подробней рассмотреть этот вопрос и, в частности, получить формулы для расчёта характеристик направленности таких антенн.

Пусть, как показано на рис. 6а.Х1, имеется группа из полуволновых параллельных вибраторов А], А, А, . . . Л , питаемых синфазно; расстояние между любы.ми двумя соседними вибраторами - а; р - удалённая точка с полярными координатами г

и cpi.

На расстоянии г (в точке р), большом по сравнению с длиной группы, каждый из вибраторов создаёт численно одинаковую напряжённость электрического поля, но со сдвигом по фазе, определяемом для каждых двух соседних вибраторов углом = ad, где сдвиг на угол обусловлен разностью хода d волн, создавае-

мых любыми двумя соседними вибраторами. Так как d=a i\n 4>i и a =-. то

, 2iiasin<p, ф = a с? =-i.

(2.XI)

Вектор напряжённости электрического поля, создаваемого группой в удалённой точке р, равен геометрической сумме векторов напряжённости полей, создаваемых каждым вибратором в отдельности,

£ = £1 + Ё, + £з + . . . + (З.Х1>

Откладываем, как показано на рис. 66.XI, произвольно вектор напряжённости £i; под углом ф к нему-вектор Е2, затем строим вектор £3 и т. д. Так как Ei, Е2,Ез, ....£ численно равны меж-

Рис 6X1. к выводу уравнения характеристики направленности в экваториальной плоскости группы синфазных вибраторов а) группа синфазных вибраторов, б) сложение векторов напрял<енности электрических полей, создаваемых в удаленной точке токами группы вибраторов

ду собой, то отрезки LQ, QR и т. д. являются сторонами правильного многоугольника, около которого можно описать окружность радиусом 0L (центр окружности находится в точке пересечения перпендикуляров, восстановленных к серединам двух любых сторон многоугольника). Из прямоугольных треугольни-

п<\>

, откуда получаем

LZ LQ

LQ

ков LOK и LOS непосредственно следует, что 0L

sin -

Так как LZ=E