Главная >  Очерк развития радиотехнологии 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 [ 175 ] 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204

и LQ=E,=Er-шется так

. то последнее равенство перепи-

(4.x 1>

sin -- Е 2

Ei~ . i/ sin-

Подставляя вместо ф его выражение из (2.XI), получим уравнение характеристики направленности в экваториальной плоскости группы параллельных синфазных вибраторов, расположенных в одной плоскости

sin Isin cpi 1

sm Isin с

(5.Х1>

где cpi - угол между главным направлением и направлением в рассматриваемую точку.

Отношение -, обозначенное через М является по сушеству

относительной напряжённостью электрического поля, создаваемого группой параллельных синфазных вибраторов в экваториальной плоскости. Для краткости мы будем называть величину Мз просто множителем М .


гво- z?n-2so-

Рис. 7 XI. Характеристика направленности в экваториальной плоскости вух синфазных вибраторов, находящихся друг от- друга на расстоянии

В качестве примера на рис. 7.XI показана характеристика направленности в экваториальной плоскости = F (ср) группы



ш двух синфазных вибраторов при расстоянии между соседними вибраторами, равном 0,5/-

Чтобы при расчёте характеристики направленности сэкономить время, целесообразно сначала найти хотя бы те углы ф, под которыми излучение отсутствует, а затем выбрать ряд значений углов для которых и произвести расчёт величины М.

Найдём формулу для определения углов ро> под которыми излучение отсутствует (для данного случая).

Множитель М будет равен нулю, когда будет равен нулю числитель правой части ф-лы (5.XI). Это имеет место при условии

sin сро = + тс к, где к = 1, 2, 3 . . . ,

откуда

sin = ±

(6.x I)

Так как 51п(2тс -сРд) = - sin-j>o, то характеристика направленности симметрична для первой и четвёртой четвертей. Так как sin (тс - С9ц) = sin о, то характеристика симметрична для первой и второй четвертей. Поэтому расчёт характеристики направленности рассматриваемой группы вибраторов достаточно производить для первой четверти [беря в ф-ле (6.XI) знак только плюс].

Для к = О, sin = О, следовательно, ср = О и значение

Afg, согласно ф-ле (5.XI), становится неопределённым Л1, =-j

Чтобы раскрыть эту неопределённость, найдём предел выражения (5.XI) при ф О

(mza \

- sin <pi j

sin i)

sin !pi

(7.x I)

- sm tf,

T. e. для cpi = 0, - = Az, следовательно, E принимает наиболь-

шее значение; другими словами, направление, перпендикулярное к плоскости вибраторов (i = 0) , является направлением главного излучения.

Найдё.м ширину основного лепестка характеристики направленности. Угол т. е. половина угла раствора основного лепестка (рис. 7.XI), определится из равенства (6.XI), если положить в нём к = 1

sin cfoi= ~



При большом числе вибраторов, когда апк, правая часть равенства много меньше единицы, и угол tpoi будет малым. Заменяя синус малого угла его углом, получим

?01-

Угол раствора основного лепестка, очевидно, равен

2f 01 = -

Практически больший интерес представляет определение не ширины основного лепестка, а угла а , ограниченного двумя значениями М, которые меньше Af (значения для главного направления) в 1/2 раз. Этот угол а и называют углом раствора основного лепестка. Такой выбор угла раствора по допустимому ослаблению напряжённости аналогичен допушению уменьшения тока в последовательном контуре в/2 раз относительно тока на резонансной частоте при определении полосы пропускания последовательного контура.

Группа синфазных полуволновых вибраторов, расположенных в линию

Как следует из характеристики направленности рис. 13а.IX, полуволновый вибратор сам по себе обладает направленным действием в меридиональной плоскости. Сужение пучка лучей в ней можно достигнуть, если расположить несколько синфазно питаемых вибраторов в линию, и чем больше чило вибраторов, тем получается большая концентрация лучей от полюса к экватору (угол раствора главного лепестка уменьшается). Характеристика направленности в меридиональной плоскости такой группы, если

расстояние между центрами соседних вибраторов равно ~ , определяется уравнением

М==Р{в) = ММ. (8.x I)

Множитель М(, находится по ф-ле (28.IX). Множитель Mj, учитывающий увеличение направленности за счёт расположения ряда вибраторов в линию, определяется по формуле

(тп \ - cos в 1

sin 1- cos в \



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 [ 175 ] 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204