Главная
>
Очерк развития радиотехнологии и LQ=E,=Er-шется так . то последнее равенство перепи- (4.x 1> sin -- Е 2 Ei~ . i/ sin- Подставляя вместо ф его выражение из (2.XI), получим уравнение характеристики направленности в экваториальной плоскости группы параллельных синфазных вибраторов, расположенных в одной плоскости sin Isin cpi 1 sm Isin с (5.Х1> где cpi - угол между главным направлением и направлением в рассматриваемую точку. Отношение -, обозначенное через М является по сушеству относительной напряжённостью электрического поля, создаваемого группой параллельных синфазных вибраторов в экваториальной плоскости. Для краткости мы будем называть величину Мз просто множителем М . гво- z?n-2so- Рис. 7 XI. Характеристика направленности в экваториальной плоскости вух синфазных вибраторов, находящихся друг от- друга на расстоянии В качестве примера на рис. 7.XI показана характеристика направленности в экваториальной плоскости = F (ср) группы ш двух синфазных вибраторов при расстоянии между соседними вибраторами, равном 0,5/- Чтобы при расчёте характеристики направленности сэкономить время, целесообразно сначала найти хотя бы те углы ф, под которыми излучение отсутствует, а затем выбрать ряд значений углов для которых и произвести расчёт величины М. Найдём формулу для определения углов ро> под которыми излучение отсутствует (для данного случая). Множитель М будет равен нулю, когда будет равен нулю числитель правой части ф-лы (5.XI). Это имеет место при условии sin сро = + тс к, где к = 1, 2, 3 . . . , откуда sin = ± (6.x I) Так как 51п(2тс -сРд) = - sin-j>o, то характеристика направленности симметрична для первой и четвёртой четвертей. Так как sin (тс - С9ц) = sin о, то характеристика симметрична для первой и второй четвертей. Поэтому расчёт характеристики направленности рассматриваемой группы вибраторов достаточно производить для первой четверти [беря в ф-ле (6.XI) знак только плюс]. Для к = О, sin = О, следовательно, ср = О и значение Afg, согласно ф-ле (5.XI), становится неопределённым Л1, =-j Чтобы раскрыть эту неопределённость, найдём предел выражения (5.XI) при ф О (mza \ - sin <pi j sin i) sin !pi (7.x I) - sm tf, T. e. для cpi = 0, - = Az, следовательно, E принимает наиболь- шее значение; другими словами, направление, перпендикулярное к плоскости вибраторов (i = 0) , является направлением главного излучения. Найдё.м ширину основного лепестка характеристики направленности. Угол т. е. половина угла раствора основного лепестка (рис. 7.XI), определится из равенства (6.XI), если положить в нём к = 1 sin cfoi= ~ При большом числе вибраторов, когда апк, правая часть равенства много меньше единицы, и угол tpoi будет малым. Заменяя синус малого угла его углом, получим ?01- Угол раствора основного лепестка, очевидно, равен 2f 01 = - Практически больший интерес представляет определение не ширины основного лепестка, а угла а , ограниченного двумя значениями М, которые меньше Af (значения для главного направления) в 1/2 раз. Этот угол а и называют углом раствора основного лепестка. Такой выбор угла раствора по допустимому ослаблению напряжённости аналогичен допушению уменьшения тока в последовательном контуре в/2 раз относительно тока на резонансной частоте при определении полосы пропускания последовательного контура. Группа синфазных полуволновых вибраторов, расположенных в линию Как следует из характеристики направленности рис. 13а.IX, полуволновый вибратор сам по себе обладает направленным действием в меридиональной плоскости. Сужение пучка лучей в ней можно достигнуть, если расположить несколько синфазно питаемых вибраторов в линию, и чем больше чило вибраторов, тем получается большая концентрация лучей от полюса к экватору (угол раствора главного лепестка уменьшается). Характеристика направленности в меридиональной плоскости такой группы, если расстояние между центрами соседних вибраторов равно ~ , определяется уравнением М==Р{в) = ММ. (8.x I) Множитель М(, находится по ф-ле (28.IX). Множитель Mj, учитывающий увеличение направленности за счёт расположения ряда вибраторов в линию, определяется по формуле (тп \ - cos в 1 sin 1- cos в \
|