Действительно, пусть имеется т расположенных по вертикали вибраторов (рис. 8.XI). Расстояние между центрами соседних

вибраторов примем равным а = -Векторы напряжённости

электрического поля, создаваемого в удалённой точке Р каждым из вибраторов, численно равны, но сдвинуты по фазе для любых

двух соседних вибраторов на угол Ф = ас1= - acos0. Так как

Ф = те COS 0.

(10.XI)

Складывая геометрически напряжённости полей, создаваемых кажды.м из вибраторов, получим векторную диаграмму, анало-

мнив

Рис. 8.XI. Группа синфазных вибраторов, расположенных в линию

Рис. 9.xI. Характеристика направленности в меридиональной плоскости четырёх полуволновых синфазных вибраторов, расположенных в линию, при расстоянии между центрами соседних

вибраторов, равном

гичную приведённой на рис. 66.XI, где вместо угла ф надо взять угол Ф и вместо угла ф -угол /пФ. Поэтому

Е,

sin -

(11.XI)

(10.XI) и обозначая

или, подставляя вместо Ф его значение из = /Vf получим выражение (9.XI).

Формула для определения углов 0о , под которы.ми излучение отсутствует, выводится аналогично ф-ле (6.XI). 530

На рис. 9.XI показана характеристика направленности в меридиональной тсскости yW=/(0) для группы из четырёх расположенных вдоль линии и питаемых синфазно вибраторов.

Влияние рефлектора па излучение п,олуволнового вибратора

Уединённый полуволновый вибратор равномерно излучает энергию в направлениях, перпендикулярных его оси. Его характеристика направленности в экваториальной плоскости - круг. Направленного действия в экваториальной плоскости для такого вибратора можно добиться, если сзади вибратора поместить на

расстоянии - параллельно ему такой же вибратор-рефлектор и

Рис. 10X1. к выводу уравнений характеристик направленности вибратора с активным рефлектором, а) для экваториальной плоскости, б) для меридиональной плоскости

питать этот рефлектор с опережением по фазе относительно вибратора-антенны на угол .

Уравнение характеристики направленности в экваториальной плоскости вибратора с активным рефлектором нетрудно получить на основе следующих рассуждений. В любой удалённой точке Р (рис. lOa.XI) напряжённость электрического поля Е равна геометрической су.мме напряжённостей полей волн, приходящих от вибратора А (Е) и рефлектора К (Ер),

E = Ei+E

(12.x I)

По абсолютной величине векторы Е\ и Ер равны, а угол сдвига фаз между ними равен

(13.Х1) 531

Угол - учитывает опережение по фазе питания рефлектора,

а отставание по фазе на угол а di вызвано разностью хода лучей - d\. Учитывая сказанное, имеем право написать

Ёр = £le

поэтому ф-ла (12.XI) примет вид

£ = £i(l + e). (14.XI)

Так как di = dcostpi == - coscpi и, следовательно, а (ii= costpi.

Наконец, принимая во внимание, что 1 +e j = 2cos- , выражение (14.XI) в модульной форме напишется так

£ = £х 2 cos

-(1 - COScpi)

(15.XI)

Разделив обе части последнего выражения та Ei и вводя обозначения - = Мэ. окончательно уравнение характери-стики направленности в экваториальной плоскости вибратора с активным рефлектором, расположенным на расстоянии d = -,

примет вид

Мрэ = 2C0S

(1 - COScpi)

(16.XI)

Последняя формула справедлива и для расчёта характеристики направленности в экваториальной плоскости синфазных, расположенных в линию, вибраторов с таким же активным рефлек-

тором, расположенным на расстоянии а = -.

Формула (16.XI) также справедлива и для расчёта характеристики направленности в экваториальной плоскости группы синфазных вибраторов, расположенных в одной плоскости с таким же активным рефлектором. Уравнение характеристики направленности в этом случае будет иметь вид

где М э рассчитывается по ф-ле (5.XI), г М рэ - по ф-ле (16.Х1) . Уравнение характеристики направленности в меридиональной