жённость поля не ту, которую он создавал бы при стсутствии таких же других вибраторов системы. Поэтому характеристики направленности, как правило, строят в относительных единицах.

Значения напряжённости поля Е или М = для одина-

кового расстояния и разных направутений, вычисленные на основании уравнения характеристики направленности, делятся на максимальное значение Е(или /И . Форма характерп-

стики направленности, рассчитанная согласно уравнению -==

Е чакс

- F{s) или -= £ ()не отличается от формы характеристики

чан с

Е F (ji) или M = F{r)- Для сравнения между собой направленных свойств разных антенн характеристики типа

Б макс

- F (ф) или -== F (f) более удобны, так как они строятся в

чакс

одинаковом масштабе.

Расчёт напряжённости поля в пункте приёма практически производится по излучаемой в главном направлении мощности, которая, в свою очередь, определяется через j., вычисляемое по методу наведённых эдс.

Очевидно, что по известной для главного направления напря-н<ённости поля легко найти, пользуясь характеристикой направленности, построенной в относительных единицах, напряжённость поля для любого направления.

§ 5.XI. Горизонтальный симметричный вибратор

Входное сопротивление симметричного вибратора

Одним из основных типов простых коротковолновых антенн является горизонтальный симметричный вибратор, широко применяемый в качестве передающей и приёмной антенн.

Симметричный вибратор используют для работы на фиксированной волне и в диапазоне волн; последнее наиболее часто.

Возможность работы в диапазоне волн, являющаяся ценным качеством симметричного вибратора, становится ясной из рассмотрения характеристик направленности симметричного вибратора в меридиональной плоскости (которая в данном случае является горизонтальной плоскостью), приведённых на рис. 13.IX. Действительно, по мере укорочения длины волны основной лепесток сужается, появляются боковые лепестки, которые растут при 35-624 545

дальнейшем укорочении волны. Но до X =

излучение остаётся максимальным в главном направлении, т. е. в направлении, перпендикулярно.м оси вибратора. Для волн, короче Х= 1,4 In излучение в главном направлении становится меньшим, чем в побочных направлениях =-/ = 1,33/ и, наконец, при >- = излучение в главном направлении полностью отсутствует.

По своим направленным свойствам в горизонтальной плоскости симметричный вибратор может быть диапазонной антенной для работы по заданному направлению, перпендикулярному оси вибратора, на волнах, больших = 1,4/.

Но при изменении длины волны изменяется входное сопротивление симметричного вибратора, благодаря чему изменяется режим работы питающего вибратор фидера, из.меняется входное сопротивление фидера, нагруженного симметричным вибратором, а следовательно, режим работы передатчика. Изменяется также излучаемая симметричным вибратором мощность. Рассмотрим эти вопросы подробней, чтобы установить диапазон волн, в пределах которого практически возможно использовать симметричный вибратор.

Входное сопротивление симметричного вибратора, как доказано в конце настоящего параграфа, определяется согласно выражению

вх св ~ Рвх св

вхсв

(32.XI)

Д вхсв вхсв - активная и реактивная составляющие входного сопротивления, которые могут быть с достаточной для практических расчётов точностью вычислены по приближённым

справедливым для > 0,2 формулам:

вх св ~

S св

RI св

вхсв Рев

-f sin а Ic

sin 2а If.

L св 2

\ Рев

-f Sin2 а Ic

(33.x I)

где i?cB-сопротивление излучения симметричного вибратора, определяемое по кривой рис. 14.XI.

P(,j3 - волновое сопротивление симметричного вибратора, определяемое по формуле

Рсв = 120(1п2--1),

(34.x 1)

где г-радиус провода,

h-длина половины симметричного вибратора.

При 4 = - и ~ г -влгсв ~ О,входное сопротивление симметричного вибратора чисто активное и при с~~ Рвно

РйХГП -

ахсв R

Определение Rb вхсв Дя -f

(35.XI)

имеющих значения от

О до 0,35 и от 0,65 до 0,85, можно производить по приближённым формулам:

которые дают для указанных значении чем ф-лы (33.XI). Для ~ = 0,25 первая из этих формул даёт значе-

(36.x 1) более точные значения,

SJDO

j гооо tsoo

ние /?,св> соответствующее истинному, получаемому по sooo точной формуле, а именно 1

ьхСВ~ 1 СВ-

Наиболее важны приближённые ф-лы (ЗЗ.Х1), так как основной длиной волны симметричного вибратора является волна = 21, а поэтому расчёты Rcb и Хсв практически приходится производить для

значений = 0,5 и близких

к М. Pjj. igxi. Кривые изменения активной i

Чтобы проследить за реактивной составляющих входного сопротиь.

изменением входного сопро- симметричного вибратора лри измене тивления симметричного ви-

братора при изменении дли- ~ Р волновых сопротивление

02113 т т це 0.7

ОЛ 0.3 Vl is US 0.7

ны волны, на рис. 16.XI

симметричного вибратора

показаны рассчитанные по ф-лам (33.XI) кривые -вхсв = iY