огибающей амплитуд принятой эдс тем больше, чем больше добротность онтура. При достаточно большой добротности (малом d) возможно даже сливание отдельных сигналов, делающее неразличимым точки и тире.

Рис. 13.11. Кривые эдс телеграфных сигналов и тока от них в последовательном контуре при разных Q контура

Очевидно, что добротность контура должна быть тем меньше, чем меньше интервалы между сигналами (чем больше скорость телеграфной работы).

Теоретически амплитуда колебаний в контуре достигнет окончательной величины через бесконечно большое время [см. выражение (53.П)]. Практически считают процесс установившимся, когда амплитуда тока в контуре достигнет значения, несколько меньшего своего окончательного значения, но близкого к нему.

Промежуток времени установления колебаний может быть найден по ф-ле (21.П) для определения продолжительности процесса свободных колебаний, если предварительно узнать, дв

какой доли относительно начальной должна уменьшиться амплитуда свободных колебаний. Например, если процесс вынуждеп-ных колебаний можно считать установившимся тогда, когда амплитуда тока достигнет 90% своей окончательной величины, тЪ это значит, что амплитуда тока свободных колебаний должна стать равной 10% от своей начальной величины. Поэтому в данном случае надо принять ; = 0,1 и расчёт производить по ф-ле (22.11).

Когда резонансная частота контура ш, не равна ш- частоте эдс генератора, процесс установления амплитуд тока в последовательном контуре и напряжения на конденсаторе происходит сложнее, чем в случае св = сВр. В этом случае (w Ч= ш,) после включения генератора (с синусоидальной эдс), кроме стационар-

It--/

Рис. 14 II Кривая тока в последовательном контуре при включении синусоидальной эдс частоты ш Ф (Ор

ных вынужденных колебаний с частотой в контуре будут происходить свободные колебания с частотой (Ор, но фазы этих колебаний не остаются всё время противоположными, как это имеет место в случае ш = ш. В рассматриваемом случае ш Ф сдвиг фаз между токами свободных и стационарных колебаний периодически изменяется. Сначала сдвиг фаз между токами равен 180°, затем он уменьшается, наконец, становится равным нулю, затем увеличивается, опять становится равным 180° и т. д. Вследствие этого амплитуда тока изменяется более резко, чем в случае ш = ш; в некоторые моменты сна становится больше амплитуды установившихся колебаний. В те моменты, когда токи в фазе, амплитуды результируюшего тока принимают наибольшие значения.

Результат сложения токов свободных колебаний и стационарных колебаний в последовательном контуре при включении синусоидальной эдс частоты шфШр показан на рис. 14.11. Отклонения амплитуд результирующего тока от своего значения

при установившемся режиме (~ меньше, чем меньше 78

разность между о> и ш а частота отклонений равна > - ч>р. Очевидно, что по мере затухания свободных колебаний величина

отклонения амплитуд от значения уменьшается и становится незначительной тем скорей, чем меньше добротность контура.

§ 5.11.

кривые последовательного контура

Резонансные кривые по току

Если к контуру, изображённому на рис. 9.II, подвести эдс с неизменной амплитудой, но с меняющейся частотой, то получающиеся в соответствии с ур-нием (39.11) значения тока в контуре будут изменяться по так называемой резонансной кривой (f)l

Крутизна кривой резонанса на различных участках зависит от соотношения между величиной сопротивления эле.ментов г, L и С; при приближении к резонансной частоте ток начинает определяться больше активным сопротивлением чем реактивным

coL-- В моменг резонанса, когда реактивное сопротивление контура обращается в нуль, величина тока в контуре определяется только активным сопротивлением г и эдс источника в соответствии с ф-лой (45.11).

Чем больше активное сопротивление г, тем положе резонансная кривая. \Ы рис. 15.II показано семейство резонансных кривых для трёх значений г. где гз>Г2>Г1.

Отмети.м, что активное сопротивление контура изменяется при изменении частоты. При расчёте же резонансных кривых его считают неизменным и равным значению г при резонансной частоте. Это практически допустимо потому, что для частот, заметно отличающихся от резонансной, реактивное сопротивление контура много больше активного, благодаря чему изменением активного сопротивления можно пренебречь; для частот же, близких к резонансной, изменение активного сопротивления настолько мало, что его можно не учитывать.

Рис 15.11 Семейство резонансных кривых тока в последова гельном контуре для трех значений г