Отношение - = - назовём относительным коэффициен-

том передачи. Выражение для его определения получим делением равенства (61.11) на (62.11)

Учитывая, что =-равно правой части равенства (58.11), Z 1р

имеем

= (63.11)

На частотах, мало отличающихся от резонансной, можно считать -y-l, поэтому

4 = , (64.11)

т. е. относительный коэффициент передачи последовательного

контура при изменении относительной расстройки у изменяется

практически так же, как относительное значение тока -у-. Это ста*

новится очевидным из сравнения ур-ний (58.11) и (64.И). Кривая

~ - f (Qi/) является кривой - = F (Qz/), поэтому для расчёта р Q

Kj и, следовательно, U, можно пользоваться приведённой резо наноной кривой рис. 17.11 так же, как для расчёта тока /.

Коэффициенто.м передачи называется отношение напря* жения на ёмкости к эдс генератора

Uc Е

Подставляя 6 = / -i:;- и Е = IZ и поступая аналогично тому, как делали при определении --, получим

к=. (65.11)

(66.11)

Так как для частот, мало отличающихся от резонансной, мож-

Кг. 1

(67.11)

но положить = 1, то

у 1 + (2Q#

т. е. приближённый расчёт приведённых резонансных кривых = F {Qy) и - = F (Qy) можно производить по одинаковой

формуле. Очевидно, что величину и, следовательно, 6 можно

определять так же, как и/с и , пользуясь резонансной кривой

рис. 17.11.

Необходимо отметить, что, строго говоря, максимальные значения Kj и Kg получаются на частотах, близких, но не равных резонансной частоте последовательного контура. Максимальное получается на частоте, немного большей fp, а максимальное к; на частоте, немного меньшей fp. Но для контуров, применяемых в радиотехнических устройствах (при обычно встречающихся значениях Q), разница между резонансной частотой и частотами, на которых и /с получаются максимальными, настолько незначительна, что её молшо не принимать во внимание и считать, что максимальное значение тока в последовательном контуре и максимальные значения напряжения на индуктивности и на ёмкости получаются на резонансной частоте контура.

§ 6.И. Полоса пропускания последовательного контура

В гл. 1 установлено, что для осуществления радиосвязи необходимо пользоваться модулированными колебаниями, которые можно представить в виде спектра колебаний, состоящего из несущей и боковых частот. Самая низкая и самая высокая из боковых частот этого семейства частот являются границами данного спектра. Таким образом, в радиотехнике приходится иметь дело с воздействием на электрические колебательные системы эдс целого спектра частот. Это относится, в частности, к простейшей колебательной системе -одиночному контуру. Рис. 18.11. Схема вклю- Поэтому представляет интерес рассмотре-чения спектра эдс после- ие поведения контура при питании его довательно с элементами рядом синусоидальных эдс. Пусть, как по-колебательного контура казано на рис. 18.11, последовательное элементами L, С иг включён ряд генераторов, обладающих внутренними сопротивлениями, равными нулю, и дающих на частотах /ь /г, /а, fm одинаковые по амплитуде и начальной фазе эдс Е. Этот спектр эдс показан на рис. 19а.П.

Предполагая, что активное сопротивление г на всех указанных частотах одно и то же, величины токоч на этих частотах и

сдвиг фаз между током и напряжением ыа каждой из этих частот можно определить из выражений:

tg? =

(68.11)

где п= 1,2,3, ..т.

Так как токи в контуре н соиротивлония элементов L я С различны для различных частот, то их произведения, дающие падения напряжений на элементах L я С при различных частотах, будут также неодинаковы.

Ограничим задачу рассмотрения вопроса только об относительном изменении величины токов в контуре, если последний настроен в резонанс с одной из частот нашего спектра, например с частотой /я-

Ток любой из частот спектра можно определять по резо-наноной кривой контура. Если резонансная кривая контура будет иметь вид, показанный пунктирной линией на рис. 196.11, то перпендикуляры, вос-становлепные у соответствующих частот и ограниченные осью абсцисс и резонансной кривой, дадут нам токи соответствующих частот в контуре. На частоте равной резонансной частоте контура, будет иметь место наибольший ток / , на других же частотах токи будут тем меньше, чем дальше эти частоты отстоят от резонансной. В наше.м случае наименьшим является ток Ii на граничной

частоте /ь Убрав мысленно на рис. 196.11 резонансную кривую, получим спектр токов в контуре, искажённый относительно спектра эдс рис. 19a.II.

Если изменить резонансную частоту контура, например, из.ме-нением ёмкости, то резонансная кривая сместится в ту или другую сторону и соотношение между токами на разных частотах изменится и тем самым будут выделяться или ослабляться токи тех или иных частот.

Рис. 19.11. а) Спектральная диаграмма эдс, питающих последовательный контур, б) спектральная диаграмма токов, созданных в последовательном контуре семейством указанных эдс