поиведенный коэффициент стабилизации для данного эле- h) равен отношению возвратной разности для этого эле- пои его нормальном значении {W) к возвратной разности мента Jo, значении этого элемента W. при (2-90) или (2-91) может быть строго выведена из .ипвных соотношений для К о.с и 3.

R пеляя члены с W из определителей числителя и знаменателя выражения (2-77) о.с = (Ан/А)Гн подобно (2-78), можем

записать

iCo, r = (2-92)

д; (Al,) ,0= (1) w= = + Wo\u3, (2-93)

A = (A)w =o=().=.i - (2-94)

Поскольку Ko.c при W = 0 или 19 -W равен нулю, из (2-92) и (2-93) или из (2-78) следует, что а;2 = 0 или

W = -. (2-95)

Учитывая, что д;2 = 0, и применяя формулу (2-67) к (2-92), получим

ЧТО-не отличается от (2-90) или (2-91).

Согласно основному определению (2-67), а есть отношение относительного измерения переменной (в данном случае W = = W - Wo) к соответствующему относительному изменению функ-

dJW~W,) dW

Ко.с Ко.с

где о = а- - Л

-°Y -VF коэффициент стабилизации для

JSfbHoro значения данного элемента W.

Уединяя формулы (2-97) и (2-91), можем записать

o = a: = J: -M. (2-98)

Мост) Рих элементов (сопротивлений или проводи-ходящих только в один контур (узел), по аналогии

с (2-4f) формулы (2-90), (2-91) и (2-98) можно записать в нид,-.

- д - д - w - w, - W U-99)

(i-lOO)

где WsBx = Д/Азз входное сопротивление, измеряемое в разрыва ветви, содержащей W, либо входная проводимость узла, годер жащего W (при нормальном значении W).

в качестве первого примера, иллюстрирующего последнее соотношение найдем коэффициент стабилизации для сопротивления W=Z в схеме, цзд браженной на рис. 2-8. Параллельное соединение Z и Zg имеет conpoi иац,] ние Zg = ZjZs/CZ, + Zs) при Zj + Zs = 2 , + \F= О Zs = со, и коэффициент усиления обращается в нуль, поэтому исходное значение для элемещ;! z равно Wo = - Zj, а действующее W=W-W = Zg + Zj. Величин:) \у, в формуле (2-100) имеет значение полного собственного сопротиьлення измеренного в разрыве ветви, содержащей WZg, т. е. между точками ЕЕ. Ранее были найдены соотношения (2-62) - (2-65) и (2-53), определяющие это сопротивление Z поэтому формула (2-100) позволяет найти а

Z.J -\- Zg Z

-zzTz:)- -

При глубокой обратной связи [1-/Ср 1 сопротивление, измеряемое между точками DD, согласно формуле (2-57), весьма велико, вследствие чего сопротивления Zj и Zg мало шунтируются внешней цепью, и Z,1 по величине близко к (Z,-j-Zg), поэтому разность в знаменателе (2-101) мала и коэффициент а велик. Поскольку сопротивление между точками DD возрастает пропорционально (1-ЛГр), эта разность при 1-ЛГР ! 1 уменьшается, а о возрастает приблизительно пропорционально (1-ЛГР).

В качестве второго примера найдем а для элемента W=Z2, включенного в цепь р (рис. 2-8). Считая, что внутреннее сопротивление оконечной лампы значительно больше Zj, а входное сопротивление первой лампы Zg значительно больше Zi, для напряжения, переданного на выход непосредственно через цепь р, обусловленного током входной цепи /i, получим

Г7 г Zj (Zs -j- Za) Zj . ZjZ c.>.102)

Zi-f Z,-f Z, Z,+Za -Z,Z, + Z,

Для того чтобы это напряжение могло компенсировать влияние напряжения, усиленного трактом К, исходное значение Zs должно быть таким, чтобы знаменатель в (2-102) был весьма мал, т. е. с достаточной стсисиью точности можно считать Wf, = - (Z1 + Z3), а действующее значение ft= = W-Wo = Za + Zi-[-Z3. Величина Wsx имеет смысл входного соггрогивте-ния, измеренного между точками АА, определяемого формулой (2-58) йвхт = Z4, = (1-/<rp)(Zi-fZ2-f Z3), поэтому с помощью формулы (-- ) найдем

(Zi -Ь Zs + 2з) (1 - К?) (Zi + Z, + Za)

z2{-miz,+z,+z,) -

izzM Z, + Z, + Z, ,2-103)

~ ATP Zs Относительный коэффициент стабилизации a может быть использовз для расчета напряжения помех или нелинейных искажений, вызванных выходе каким-либо элементом схемы. Обычно таким элементом являс

юка ны5= Wo суммарный коэффициент передачи со входа на выход

НИИ крутиз j-[pgQjbj(;y практически почти всегда можно пренебречь непо-равен нул сдачей со входа на выход через тракт р, в исходном состо-средственн через тракт К, и, соответственно, обратная связь в усилителе янйй g этих условиях определение напряжения помех на выходе

отсутсгв) йд£рчается. Обозначая, как и ранее, анодный узел номером 4, внойУЗ- °2,имеем

(y2n)u7=Wo = {A /[r(4,2)]w=-=W } = An(%)l jj, = /in. (2-104)

При нормальном значении W=S выражение для напряжения Ua, учитывая (2-90), можно записать в виде

- = (>fe)== - £ T=(-)w=>o. (2-105)

I е о характеризует степень подавления помех по отношению к исходному гпстоянию В частном случае, когда коэффициент непосредственной передачи павен нулю, то \F = О, \F= U7, Д = Ло, и, согласно (2-97), (2-38) и (2-90) ИЛИ (2-88), o = a = F= 1 -ЛГР, т. е. формула (2-105) совпадает с (1-10), где

Коэффициент внешнего усиления также удобно выразить через значения функций при Wo, так как при этом отпадает необходимость вычислять

коэффициент неиосредственной передачи (при \F=0). Удобно исходить из формулы (2-92) для Ко. с, в которой определитель Ь. преобразовать по формуле (2-82),

дД134з = Лл;з,з = ддз -д;зЛ;з- =д;2Д4з -Д1зЛ,2. (2-106)

.Определители Ajsj, Дз, Дз, Д в (2-106) получены из Д путем вычеркивания соответственно первой, четвертой строк и второго, третьего столбцов, поэтому они не содержат и штрихи у них могут быть опущены.

3,аменяя, согласно (2-96), знаменатель (2-92) на оД, а Д1243 в числителе беря из (2-106), учитывая при этом, что в соответствии с (2-93) и (2-95) и = 0, получим

Асс--дУд-- н = -7, (2-107)

где все функции взяты в исходном состоянии (при W= Wo или VF = 0).

ри Этом передача со входа на выход отсутствует, и иммитансы передачи со входа на сетку лампы

[г( з)] , = д- (2-108) и or .иода лампы на выход

\Wj,.A (2-109) сл относительно просто вычислены.

* чяг-тР- передача отсутствует, то о= F = 1 - ЛГР, и

случае равенство (2-107) превращается в выражение (1-4)

и Bfpnorn? ! з получен из Д путем вычеркивания четвертой строки Феля Д i ОЭТ04У штрих, означающий = О или У опре-

OLae сопрп формуле (2-104) может быть опущен, так как этот определи- чпы) и пяА элемента W==S, относящегося к четвертому узлу (аноду расположенного в четвертой строке определителя А.