3-8 а). Соответственно топологические контурные схемы КОГО трансформатора имеют вид рис. 3-8, г, а. Если отсутствует [зомкнута) ветвь 7, то действительны лишь схемы рис. 3-8,6, г,

у, п(п-0 1П

г) пУ,

о-о--о-о

Рис. 3-8. Реальный трансформатор, обмотки которого имеют общую точку (а), его эквивалентные схемы (б, в) и соответствующие топологические схемы (г, д).

а если отсутствует (замкнута) ветвь Yu то следует пользоваться схемами рис. 3-8, б, а. Изменение полярности включения одной из обмоток трансформатора равносильно изменению знака п на обратный.

- В схемах рис. 3-8, б-а фигурируют ветви с множителями (1 -/г) и ( - 1). При п Ф 1 одна из них отрицательна. Нетрудно убедиться, что тем не менее , 6) у

входные и выходные прово- - i- - -

димости всегда положительны (если У, и Уз - положительны).

Трансформатор, обмотки которого не имеют общей точки (рис. 3-9, а), характеризуется неопределенной матрицей, поскольку нет общего узла, относительно которого отсчитываются напряжения

Рис. 3-9. Трансформатор, обмотки которого не имеют непосредственного соединения (а), и его топологическая схема (б).

На выходах первичной и вторичной обмоток. Соответствующая топологическая контурная схема (рис. 3-9,6) при расчете ходных, выходных и передаточных параметров также дает

Р.авный ° Р Р имеет коэффициент трансформации я, оиг эо единице. Если пф{, можно применить каскадное соединение схем ние. а и 3-9, а.

неопределенные решения. Однако в реальных цепях общий у. всегда имеется, и концы обмоток трансформатора соединены спкн посредством определенной комбинации элементов проводимостей Поэтому матрица полной цепи, включающей трансформатор ц соответствующая контурная топологическая схема оказываются определенными. Для простейшей иллюстрации этого положения можно предположить, что нижние концы обмоток трансформатора соединены ветвью (пунктир на рис. 3-9, а, б). Тогда параметры топологической схемы четырехполюсника (рис. 3-9,6) стаповяки определенными (нулевые, входная и выходная проводимости холостого хода, единичные коэффициенты передачи тока короткой о замыкания, напряжения холостого хода и т. п.)

§ 3-5. Топологические контурные схемы активных элементов с односторонней проводимостью

Обычная проводимость Y (рис. 3-10, а) представляет собой двухсторонний элемент, т. е. ток / через нее определяется в равной мере потенциалами и на обоих ее концах и равен их разности, умноженной на величину проводимости. Несмотря иа то, что потенциалы Ui я в методе узловых напряжений ф ф отсчитываются от обще-

, у 2 i S 2 ГО узла (земли), раз-

\ ~* ? [=y(uru,) l=su, ность потенциалов от

и, / и< выбора общего узла не

зависит.

В случае односторонней проводимости.

а I 1=-У(и-иг) <?->---?i=-su, являющейся отличитель-

X -7- / \ 7 ным признаком активио-

А -- го (усилительного) эле-

мента (лампы, транзистора и т. п.), ток опре-Рис. ?-10. Обычные (й, 8) и унисторные (б, г) деляется ОДНИМ ИЗ потеи-

циалов, но не зависит от Другого. Так, например, анодный ток лампы определяется ее крутизной и напряжением иа управляющей сетке, но практически не зависит от анодного па-пряжения, если внутреннее сопротивление лампы достаточно велико. Топологический элемент односторонней проводимости получил название унистор [12]. Понятие унистора иллюстрировано рис. 3-!0, о-Ветвь 5 следует учитывать при переходе от узла / к узлу 2 и пренебречь ею при переходе от второго узла к первому, поскольку ток и соответствующее напряжение в узле 2 зависят от напряженпя Ui первого узла, но ток и напряжение первого узла не зависят от напряжения второго узла. При изменении знака S (рис. 3-10,0), так же как и Y (рис. 3-10, а), направление тока изменяется, ио

ли узлов сохраняются (рнс. 3-10,6, г). Таким образом, унистор Р° стороны входа ( тупого конца) представляет собой обычную пповодимость, а со стороны выхода ( острого конца) - идеальный генератор тока, равного току на его входе.

Основные свойства унисторов иллюстрированы рис. 3-11, а - д. Унистор, включенный между произвольным узлом 1 и общим узлом О, в соответствии с его направленностью, эквивалентен либо обычной проводимости (рис. 3-11, а), либо вовсе не учитывается ( оис. 3-11,6). На рис. 3-11,6 - д даны примеры простейших эквивалентных преобразований унисторов.

Примером унистора (рис. 3-10,6) является идеальная электронная лампа с бесконечно большим внутренним сопротивлением и

а) о! ср б)< о/ S)

51 =

Г г °1

°-2

/ 2

г) 5. д)

Рис. 3-11. Эквивалентные преобразования ветвей, содержащих унисторы.

Крутизной S, включенная по схеме с общей (заземленной) сеткой .(рис. 3-12, а), работающая без сеточных токов. В этом случае ток катодной цепи равен току анодной цепи и определяется только крутизной лампы S и входным напряжением Ui, что полностью отображается схемой унистора (рис. 3-12,6). Эта схема может быть дополнена двумя унисторами любой величины, включение которых показано пунктиром на рис. 3-12,6, поскольку они, согласно рис. 3-11,6, при данном включении электронной лампы не учитываются.

Если рассматриваемую идеальную электронную лампу включить по схеме с заземленным катодом (рис. 3-12, б), то эквивалент-нератор тока анодной цепи I - --SUi (см., например, рис. 2-2) может быть учтен с помощью унистора -S (рис. 3-10, г). Включенного между сеточным и анодным узлами (рис. 3-12, г). Для того чтобы выполнить условие равенства нулю сеточного Убсть катодный ток, необходимо включить унистор такой

величины, но обратного знака (-- S) между входным

Эис <2 внутреннего сопротивления можно учесть отдельно. Согласно Дом и , можно объединить с сопротивлением, включенным между като-и анодом т. е. отнести к внешней цепи, целесообразность их включения видна из дальнейшего.