соответствуют уравнения (/g э = Гб.э/б, /к = р/б- К этим уравнениям добавляются уравнения, учитывающие влияние внешних цепей

(/к. э - с/а Uo,zl Ui - -/khi

которым соответствует граф, изображенный на рис. 4-20, б. Здесь учтены узлы /б, /к, Уб.ь, С/к.э, соответствующие графу транзистора, однако, имея в виду возможность каскадного соединения данного усилителя с другими четырехполюсниками, достаточно сохранить лишь узлы /g, /к, U\, С/а и Е, исключив остальные узлы. При каскадном соединении сопротивление Z нужно отнести к следующему четырехполюснику, либо считать внутренним параметром усилителя. В последнем случае следует заменить

в) , А,

. . о. -

£ 1

Рис. 4-20. Транзисторный усилитель с обратной связью по току за счет сопротивления в цепи эмиттера (л) и его графы {б, в).

1к на /а и изменить направление и знак ветви Z . Исключая узлы б.э, с/о. с, с/к. э (рис. 4-20,6) и сохраняя величины передач между .сохраненными узлами, получим граф, изображенный на рис. 4-20, в.

Коэффициент усиления напряжения можно найти, пользуясь формулой Мэзона (4-3)

и. Pi iz I

б. э

Рр + Рр

£+-б.э + э(1 + Р)

Обратная передача напряжения отсутствует (Я1а = 0), поэтому входное сопротивление усилителя, вычисляемое при /?£ = оо, равно

...+ .(1+?).

Выходная проводимость равна нулю, поскольку Н9л = 0. В качестве второго примера рассмотрим трехкаскадный ламповый усилитель, приведенный на рис. 2-8. На рис. 4-21, а

I позволяет, в частности, взяв более точные значения ветвей/д - /к,

пеЛ И введя ветви f/к.в-4, O.-Ug., в соответствии с рис. 4-18, д, чс-реити к более точному графу транзистора.

приведена его эквивалентная схема, где входной трансфорыа-тор (с источником сигнала) заменен эквивалентным генератором э. д. с. £ с внутренним сопротивлением Re, а внешняя цепь заменена сопротивлением Z выходного трансформатора со стороны первичной обмотки.

Уравнения усилителя удобно записать и использовать в такой последовательности, чтобы зависимая переменная (левая часть) каждого предшествующего уравнения становилась независимой а)

Рис. 4-21. Ламповый уси.читель (а) и его граф \б).

переменной последующего (т. е. стояла в правой части этого уравнения). При этом граф легко представить в виде одного пути с ответвлениями на некоторых участках. Этими уравнениями являются следующие:

[Е + (/ ) = {Е + (/ ); (4-37)

4 (Z, + Z,)

Zi+z:+z/

(4-38)

= KosUgi = - s.

Z,Z,Z

(Z,+Z,) {Z,+Z, )+Z,Z, S-

Z, (Z, + Z,}E

+ Z) (Z, + Z, + Z,) + Z, (Z, + Z )

(4-39)

(4-40) (4-4!)

При составлении уравнений внутренние сопротивления ламп не учитывались в прсдположеиип, что они достаточно велики, либо пересчитаны к анодной нагрузке (см. рис. 2-2). Кроме того, принято Rj, ~f- Z > Zj.

Соответствующий граф показан на рис. 4-21, б. Величины ветвей, соответствующие их обозначениям, нетрудно установить из уравнений (4-37) -(4-40). Передача усилителя равна

Можно определить проводимость или сопротивление усилителя (рис. 4-21, а) в различных точках. Так, например, для измерения сопротивления между анодом первой лампы (точкой С) и землей (точкой О) необходимо мысленно включить между этими точками генератор тока 7, который при отсутствии обратной связи создает на сетке второй лампы дополнительное напряжение, равное

г/ -4 (-5 -f- Zp) Z-Jc ZjZJc 7 j (A A\\

- z, + z,-{-z, z, +z, z, + z, + -

Соответствующая ветвь показана на рис. 4-21, б пунктиром. Учитывая, что напряжение на аноде перьой лампы равно i/ i =

= --~Ugi, найдем сопротивление в точках присоединения

генератора тока (полагая £ = 0)

7 - А+5 - Z. + Zr, z

Z, iZ, + Zs) 1

Z4-fZ, + Ze I+ZCuA-.o

Первая дробь в правой части определяет пассивное сопротивление анодной цепи (при разомкнутой цепи обратной связи), а вторая - характеризует уменьшение этого сопротивления за счет обратной связи, что согласуется с выводами, сделанными в §2-4.

Для измерения проводимости в разрыве ветви необходимо включить (мысленно) генератор напряжения Ее между точками разрыва Е и Е. Дополнительное напряжение, создаваемое (при отсутствии обратной связи) этим генератором на сетке третьей лампы, равно

~ lzHz7+zJ+z7(z7+zTol

Учитывая, что ток h в сопротивлении Zg связан с Vи Ее формулой

J Z, I Ее

Zio Z-fZs Z,+Z,

пользуясь графом рис. 4-21,6, найдем проводимость между точками £ и £: