Главная
>
Элементарная теория обратной связи 1-3. Эквивалентные схемы и характеристики некорректированных усилителей Проектирование отрицательной обратной связи целесообразно начать с анализа частотных характеристик усилителя, подлежащего охвату обратной связью и составления эквивалентной схемы наиболее простого вида. Если имеется в виду апериодический усилитель низкой частоты или широкополосный усилитель, то целесообразно отдельно рассматривать его характеристики на низких и высоких частотах, поскольку элементы, определяющие поведение усилителя в области высоких частот, не оказывают заметного влияния на низких частотах, и наоборот. Так, например, в схеме обычного резистивного усилителя (рис. 1-8) ослабление усиления на весьма высоких частотах обусловлено наличием емкости Со, шунтирующей анодную цепь, а ослабление на весьма низких - - разделительной емкостью сеточной цепи Cg. Коэффициент усиления на высоких частотах равен где I<;a=-j -----коэффициент усиления на средней частоте. St:/-. Рис. 1-8. Резистивный каскад усиления. - Сп !L. -- - постоянная времени анодной цепи. В логарифмическом масштабе имеем в, = 1п/Св = Л + /В , (1-32) где Лз -усиление в неперах, равное Лз=.1п/Св = 1п/Со-1п(1 (1-33) или в децибелах Лз = 201е/Со-~101е(1+шМ), (1-ЗЗа) а Bs - фаза Вв = -arctg ша. (1-34) ocilSuua ГяГ пропускания, измеряемой на уровне KltZlT. Р b-l/Xa. Если рассматривается двух- каскадньш усилитель, характеризуемый величинами /С ь х и L, ш, то общий коэффициент усиления равен 9, = In (КоЖш) - Л, Л -f / (В - в ). (1-35) 19 Характеристики каскадов (кривые / и 2 на рис. 1-9, а и б) отличаются друг от друга только сдвиго.м по оси усилений Л в децибелах на величину 7 (от) log* (рад) л 7 fom) щ1 Рис. 1-9. Частотные (а) и фазовые (б) характеристики двухкаскадноп /?С-усилителя для области высоких частот. ДЛ = 201g/Co.2-201gC l и по оси частот в октавах на величину av = loga u).j3 - log2 wiB = logc, Tii, - log.2 aa = 2C 6 (1-36) 20 , 20 , Результирующие характеристики в соответствии с (1-35) получаются простым суммированием характеристик отдельных каскадов (кривые 3 на рис. 1-9, а и б). Таким образом, зная характеристики Лв1 и В 1 для одного каскада, нетрудно получить характеристики любого другого каскада такого же типа и затем многокаскадного некорректированного усилителя на сопротивлениях. При графическом построении иногда бывает удобно отдельно учесть постоянные слагаемые усиления 201g/<o и рассматривать только частотне-зависимые части А. В этом случае характеристики всех каскадов будут начинаться с уровня, равного нулю децибел, а сумма таких характеристик будет отличаться от истинной на постоянную величину, равную сумме величин 20 Ig К всех каскадов. Поскольку частотно-зависимая часть усиления \Q\g{\представляет собой прй /<:о= 1 усиление цепочки RC с постоянной времени = 10 (рис. 1-10), то в соответствии с изложенным эквивалентная схема многокаскадного усилителя может быть представлена в виде рис. 1-11. Нетрудно видеть, что для низких частот усиление каскада (рис. 1-8) равно /Сн = (1-38) где Zg = RgCg - постоянная времени сеточной цепи. Это выражение аналогично (1-31), если производить отсчет по обратной шкале частот, т. е. если сделать замену переменных Рис. 1-10. Цепь IC, ослабляющая усиление на высоких частотах. <г-
-сз- C i Вых. Рис. 1-И. Эквивалентная схема многокаскадного резистивного усилителя для области высоких частот, включающая идеальные усилители ИУ и цепи RC. ;u)i= 1/(у(02сТа). В логарифмическом масштабе частоты такая замена означает изменение направления отсчета на обратное, причем форма характеристик сохраняется, а верхняя граничная частота полосы пропускания ш =1/т, заменяется нижней граничной частотой Шн = 1 jxg. В частности, характеристики на рис. 1-9 следует заменить характеристиками рис. 1-12, а вместо эквивалентной схемы, изоб-.раженнои на рис. 1-11, получим схему, приведенную на рис. 1-13. CBRf случаев возникает необходимость охватить обратной язью наряду с каскадами низкой частоты каскады усиления
|