модулированных колебаний высокой частоты. Влияние последних на передаваемый сигнал низкой частоты сказывается через огп-

Рис. {-12. Частотные (a) и фазовые (б) характеристики двухкас-кадного усилителя для области низких частот.

бающую, которая претерпевает в этих каскадах искажения Непосредственно после модуляции колебание высокой частоть: имеет спектр (рис. 1-14, а), часть которого, лежащая справа от

Рис. 1-13. Эквивалентная схема многокаскадного усилителя для области низких частот, включающая идеальные усилители ИУ и цепочки CRg.

несущей, повторяет в определенной пропорции спектр исходного (модулирующего) колебания низкой частоты (рис. 1-14,6), а в целом спектр симметричен относительно несущей частоты.

Ич этих свойств спектра следует, что, во-первых, для сохранения pro симметрии (отсутствия нелинейных искажений огибающей) каскад усиления высокой частоты должен иметь частотные характеристики, симметричные относительно несущей частоты (рис. 1-15 а); во-вторых, полоса пропускания такого каскада должна

Рис. 1-14. Спектры высокочастотного сигнала, модулированного по амплитуде (а) и соответствующего модулирующего сигнала (б).

Рис. 1-15. Частотные и фазовые характеристики высокочастотного каскада (а) и его низкочастотного эквивалента (б).

быть вдвое шире полосы соответствующего каскада низкой частоты (рис. 1-15, б), в котором сигнал претерпевает такие же линейные частотные искажения.

Поскольку требование симметрии частотных характеристик относительно несущей частоты обычно выполняется, при проектировании отрицательной обратной связи для расчета частотных искажений система усиления модулированных колебаний может быть заменена эквивалентной низкочастотной системой.

Простейший пример такой эквивалентности дает резонансный усилитель с одним контуром в анодной цепи, настроенным на несущую частоту (рис. 1-16). Как известно, коэффициент усиления такого каскада равен

(1-39)

Юр - частота настройки контура;

Рис. 1-16. Резонансный усилитель с одним контуром в анодной цепи.

- отклонение частоты от резонансной; Q - добротность контура; -От --S/ce - коэффициент усиления на частоте резонанса;

~~й> ~(ек - постоянная времени резонансного контура;

-ш - эквивалентное сопротивление контура (с учетом шунти-рующего действия внутреннего сопротивления лампы); Ск - емкость контура; сь S -крутизна лампы.

vopMy.ia (1-39) НС отличается oi (1-31), если положить -с г.= гЛд.С. а -/?aQ- Соответственно схема, изображенная jia рис. 1-8 (без учета

влияния цепочки RgCg), является низкочастотным эквивалентом схемы рис. 1-16. Если сопротивления и емкости анодных цепей в обоих случаях одинаковы R = R и С~С, то в два раза больше т, т.е. эквивалент резонансного каскада будет вдвое более узкополосным, чем низкочастотный

каскад с тем же сопротивлением R

и емкостью анодной цепи Cq.

В заключение параграфа приведем еще один пример эквивалентности схем высокой и низкой частоты [5].

Рис. 1-17. Полосовой усилитель с дву- Рис. 1-18. Усилитель с анодным и мя контурами (а) и его низкочастот- корректирующим контурами (а) него ные эквиваленты {б, в). низкочастотный эквивалент (б).

На рис. 1-17, а представлена схема полосового усилителя, содержащего два слабо связанных контура, причем выходное напряжение снимается со второго контура. Подобно (1-39) коэффициент усиления для огибающей можно записать в виде

(l-f;QT,K)(l-f;QT2K) + a

- коэффициент усиления на частоте резонанса-

а = * р 11к2к - фактор связи;

эквивалентные сопротивления;

= 2Cj7?q.j ii t.2 = 2C2j7?q,2 -постоянные времени контуров;

x = М/]/ /.1к/-2к - коэффициент связи;

1 1

р = - --частота резонанса.

Схемы усилителей низкой частоты, представленные на рис. 1-17, б и в, имеют коэффициент усиления

(1+>т:0(1+>2)+а где Ко = SRj(l + а), = RJR Ti = CRu ъ = LIR2-

(1-41)