чителыю больше Rt, найдем напряжение на сетке первой лампы Л, обусловленное источником входного тока / = - SUg (рис. 6-8, б),

Ug,~-SUg--- (6-41)

и внешний коэффициент усиления этого напряжения при наличии обратной связи

с учетом предварительного каскада внешний коэффициент усиления равен

Таким образом, частотные искажения усилителя с обратной связью практически не зависят от Zi, Z4 и определяются только сопротивлениями Z., и Zp, включенными в цепи обратной связи.

Учитывая это обстоятельство, с целью повышения напряжения Ugi при том же токе /, т. е. для повышения коэффициента усиления каскада, возбуждающего усилитель, согласно (6-41) следует исключить сопротивление Ri, полагая его равным бесконечности Ч Точно так же, если позволяет характер нагрузки Zj на выходе усилителя (в частности, когда эта нагрузка имеет емкостной характер, например, представляет собой сеточную цепь последующей лампы), сопротивление Ri также целесообразно исключить, осуществляя анодное питание оконечной лампы через сопротивления и /Непостоянные времени сопротивлений Zj и Ze можно принять равными друг другу и выбрать их величину в соответствии с

допустимым коэффициентом частотных искажений Мо с == °

усилителя на краю рабочей полосы частот ш = Используя (6-43), получим

R,C,=:R,C, = VMi7l. (6-44)

Для получения асимптотического значения (ркорр)ас,шпт следует устремить частоту к бесконечности. При этом сопротивления Z становятся малыми и определяются лишь соответствующими емкостями. Из (6-40) Ешйдем

с, + с, + с, + с.

Практически Ri может быть сопротивлением утечки сетки Л., и внутренним сопротивлением предыдущей лампы JIi- При этом питание анодной цепи последней осуществляется через и Д.

Обратное значение этой величины, выраженное с децибелах, представляет собой потерю асимптотического усиления, обусловленную цепью fi,

Ai, = 20 Ig --4----- = 20 Ig 1 -I Cl ~\ - 4- + ) . (6-4(

Для уменьшения потери асимптотического усиления емкоси, Cl должна быть как можно меньшей, а остальные емкости значительно большими Ci. Однако минимальное значение С. (рис. 6-8, б) определяется монтажными и междуэлектродным]i емкостями, а чрезмерное увеличение других емкостей не даег полезного эффекта. Так, например, увеличение емкости Cj возможно лишь при сохранении неизменной постоянной времени ъ = ЯьСъ, т. е. при одновременном уменьшении сопротивления ii?., поскольку сужение полосы пропускания сопротивления Z- согласно (6-43), ведет к повышению частотных искажений. Уменьшение же Zs, согласно (6-41), ведет к снижению ко.эффициента усиления каскада, возбуждаюш,его усилитель. Точно такое же влияние па оконечный каскад оказывает емкость Cs, являющаяся частью сопротивления Zg, входящего в (6-43). Кроме того, эта емкость, добавляясь к Ci, снижает асимптотическое усиление оконечного каскада. Аналогичные причины препятствуют увеличению С,.,. Таким образом, использование чрезмерно больших значений емкостей Сз, Се и Cl нерационально. Практически следует обеспечить минимально возможные значения емкостей d и Cj, а емкости С, и Cfi выбрать такого же порядка, как и Ci, Cj. Так, например, если емкости Ci и С4 отличаются незначительно, то практически оптимальными можно принять

С, = С,С,. (6-47)

Если оконечный каскад является мощным и cmkocti. его анодной цепи значительно больше, а анодное сопротивление значительно меньше, чем у каскадов предварительного усиления, то емкость Сб может быть выбрана значительно большей, чем Сд-В этом случае выбор емкостей Cg и С,; можно осуществлять, исходя из условий

C;i-Ci, Cs<Ce<Ci. (6-48)

В нервом случае, согласно (6-47), потеря асимптотическо1 > усиления, найденная по формуле (6-46), равна \2дб, а во втором ее, согласно (6-48), можно считать равной приблизительно 10-11 дб. Поскольку разница невелика, практически можно пользоваться для расчетов формулой (6-47).

Таким образом, методика расчета цепи сводится к следующему. Определив по известной Ci емкости С., и С,. из формулы (6-44) найдем R-, и R( после чего можно найти R-, из фор-

мулы (6-42), заменяя Zi, Zb и Z па Ri /?f, и (в рабочей полосе частот)

(6-49)

R,:rJ[-\-Bi

\ Rj \Ко.с\-

Для оценки хода частотной характеристики рорр 1 (рис. 6-9) можно пользоваться упрощенными формами выражения (6-40). В частности, на низких частотах можно пренебречь влиянием

\Рмрр\

\ \\Ркорр\а

Рис. 6-9. Частотная характеристика корректированной цени р.

емкостей, считая сопротивления Z активными. При этом формула (6-40) принимает вид *

Р -Р(0)

(6-50)

Поскольку ро обычно весьма малая величина , сопротивление R~! значительно меньше остальных сопротивлений, и в широком диапазоне частот, включающем значительную часть восходящей ветви кривой 1 Ркорр I (рис. 6-9), можно пренебречь этим сопротивлением по сравнению (Zg-[ Zi) или (Zij-Ze). При этом формула (6-40) нрнобретает вид

Ra + 4

Постоянные времени /оС,; и RC- в соответствии с условием (6-44) можно выбрать равными. Если постоянная времени RiC, равна RCii или (в случае мощного оконечного каскада RiRa,

ConpoTHB,iieHHc Ri значительно больше, чем остальные (см. предыдущую сноску).

В противном случае будет недостаточно большим внешний коэффициент 1

усиления